Theorie zur Erklürau;/ den LicJitwecJuscIs der veränderlichen Sterne. 371 



so ci'lialtou wir für die Zeiten der grössteu und kleinsten Helligkeit die Wertlie 



,1, 



t=f+pT- 



1 '/ 



-- tang (j + -^ 



i=t+iT + pT+ 



tane; o -■ 



« 



'ö 



8iu0Cos {^B + iin {t~fj) 



Sin Cos (l>' + (t« {t-ij) 



In den Argumenten der periodisehen Glieder können wir nun auch p T, 

 respective jj jP+ ^ T schreiben, und linden alsdann, indem wir beachten, dass 

 die vollständigen Formeln höhere Glieder enthalten, diejenige Form wieder, 

 durch welche Akgelanuku die in Frage stehenden Erscheinungen darzustellen 

 pflegte. 



Die soeben gefundenen Formeln belehren uns, dass die Beobachtungen 

 von den Zeiten der Maxima und Minima allein noch nicht genügen, weder die 

 Elemente zu bestimmen, noch eine Eedingungsgleichung aufzustellen, mithin 

 auch nicht um über die Eealität der der Theorie zu Grunde liegenden An- 

 nahme zu entscheiden. Die späteren Entwicklungsglieder der Function S 

 könnten hierüber auch nicht Aveiter entscheiden, schon weil man nicht erwarten 

 darf, sie aus den Beobachtungen frei von dem Einflüsse der höheren Glieder 

 in H zu finden. Etwas weiter kommt man, wenn man lu'ben den Zeiten der 

 Maxima und Minima auch die zu denselben Zeiten stattfindenden Helligkeiten 

 untersucht. 



Zu diesem Zwecke führen wir in dem abgekürzten Ausdrucke von H die 

 Werthe 



Sin I = Sin {ri + B)+Ä Cos (t? + Bf 



Cos ^ = Cos (i; + B) - ^ Cos (jj + B) Sin (»; + B) 



ein, wo durch A der Coefficient 



r_ tango' _ g 



1,0 



^ 



1 Sin 



bezeichnet wird. Wir erhalten auf solche Weise, unter Vernachlässigung der 

 von Sin 0' abhängigen Glieder, 



H^y''" + <f '' Cos Sin 6 + /3 Cos ö 



+ [ ß Sin Sin o" + J ß Cos ö A - /'° Sin Cos o ] Sin {ij + B) 



^ Hiernach könnte man in der That zu einer Bedingungsgleichung gelangen. 

 Aus den Formeln für die Maxima und Minima ergeben sich nämlich die 



