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Konstante) bei einigen speziell für hämodynamische Versuche ge- 

 läufigen Anordnungen. Die Krümmung der ßöhre hat, wenn sie nicht 

 sehr groß, keinen wesentlichen Einfluß auf die wirksame Masse. Von 

 deu bei einem Versuch gebrauchten Röhrenteilen bietet am meisten 

 Schwierigkeiten die Kanüle. Während man die übrigen ßöhrenteile 

 unverändert lassen und ein- für allemal aus den einfach gewählten 

 Dimensionen die enthaltene wirksame Masse berechnen kann, ist die 

 Kanüle für verschiedene Zwecke verschieden und in jedem Fall von 

 komplizierten Dimensionen. Hier muß man die wirksame Masse aus 

 Schwingungsversuchen bestimmen. Empfehlenswert ist jedenfalls, die 

 Kanülen möglichst weit zu wählen und falls eine Verengerung not- 

 wendig ist, sie möglichst kurz zu machen. 



Wendet man für die Verbindung statt starrer elastische (Gummi-) 

 Eöhren an, so zeigt sich, daß innerhalb derselben die wirksame Masse 

 beträchtlich vergrößert wird. Die oben entwickelte Schwingungsformel 

 gilt nicht mehr; der Grund ist, daß die bisher angenommene Konti- 

 nuität der Flüssigkeit nicht mehr besteht. Hieraus und aus den weiteren 

 Untersuchungen ergibt sich die praktische Folgerung, daß man die 

 elastischen Verbindungen mögUchst kurz wählt, und daß man sie in 

 die Nähe der Kanüle verlegt. 



An die Betrachtung der inkompressiblen Flüssigkeit in elastischen 

 Röhren schließt Verf. die Untersuchung der elastischen Flüssigkeit 

 (Luft) in starren Röhren. Hier bei dem Lufttransmissionsverfahren kann 

 nun nicht ohne weiteres, wie bisher, die Masse der Membran und 

 des Stiftes vernachlässigt werden, sondern ihr Einfluß auf die 

 Schwingungsdauer muß erst ausgemittelt werden. Die Versuche zeigen 

 indes, daß bei der gegebenen Anordnung sowohl die Masse der 

 Gummimembran, wie die des Stiftes nur einen geringfügigen Einfluß 

 auf die Schwingungsdauer hat. Daraus folgt wieder, daß bei den Ver- 

 suchen über die Schwingungsdauer von wässerigen Flüssigkeiten die 

 etwa im Röhrensystem noch vorhandenen Luftmassen und die Masse 

 der schwingenden Membran und des Stiftes mit Recht vernachlässigt 

 werden konnten. Weiter ergab sich bei den Versuchen mit Luft- 

 schwingungen, daß die Elastizität der Membran einen geringeren Ein- 

 fluß auf die Schwingungsdauer hat als bei den wässerigen Flüssigkeiten, 

 daß aber die Länge der schwingenden Luftsäule von größerem Einfluß 

 auf die Schwingungsdauer ist, indem die wirksame Masse im Extrem 

 proportional dem Quadrat der Länge ist (und nicht wie bei den 

 wässerigen Flüssigkeiten proportional der einfachen Länge). Daß diese 

 analytischen Betrachtungen übrigens mit der Theorie der Schallwellen 

 im Einklang stehen, wird für den Grenzfall gezeigt, daß es sich bei 

 der Luftübertragung um stehende Wellen handelt, wenn nämlich der 

 Elastizitätskoeffizient unendlich groß ist. Hieran schließt sich eine 

 Kritik der Luft-Tonographen, die in gewissen Fällen den Flüssigkeits- 

 tonographen überlegen, im allgemeinen ihnen wahrscheinlich eben- 

 bürtig sind. 



Die bisherigen Erörterungen bezogen sich alle auf das „Stift- 

 manometer". In den gewöhnlichen Blutdruckversuchen ist aber immer 

 bisher das Hebelmanometer benutzt worden; Verf. selbst hat bei seinen 

 Herzversuchen auch ein Spiegelmanometer angewandt. Auf diese muß 



