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Du Buat et de M. de Mas, M. Flamant conclut que la formule qui 
représenterait l'effort exercé par un fluide sur un corps solide 
peut être mise théoriquement sous la forme : 
: 
R=KrA-—— 
?q 
dans laquelle R est l'effort cherche, r la densité du fluide, A la 
section transversale maxima du corps heurté, vla vitesse relative 
du fluide par rapport au corps, et K un coefficient numérique dé- 
pendant de A. 
Au point de vue théorique, le coefficient K mesurerait limpul- 
sion qui serait exprimée par le poids d’une colonne liquide ayant 
pour base la section transversale A du corps heurté et pour hau- 
teur le produit par K de la hauteur + due à la vitessse des filets 
liquides en mouvement. 
Mais d'après les recherches expérimentales, ce coefficient K . 
dépendrait aussi de », de sorte que la valeur de limpulsion est, 
en résumé, pour un corps de formes et de dimensions détermi- 
nées, une fonction croissante de », dans laquelle v* peut être mis 
en facteur commun et de la forme : 
R = x Au? (v) 
ou, en développant en série suivant les puissances de » : 
R = av2F bu ÆECU Een 
Pour le cas qui nous occupe, considérons la première de ces 
expresssions et supposons des corps de formes suffisamment 
sphéroïdales pour que la section maxima A puisse être considérée 
comme proportionnelle au carré d’un rayon moyen r, l'expression 
de R sera alors : 
R = x r202f(v) 
(la fonction f contenant implicitement tous les facteurs numé- 
riques nécessaires). 
HN ur En 42 Soit « l'angle formé de bas en haut par la 
al AE EU direction de OR avec la verticale (Fig. 1), la 
f ’ A composante verticale oy de la force OR sera 
1 
; oy = »# r'v’f(v) cos. et, suivant la valeur de «, 
GA __»#-_ se retranchera de effort de la pesanteur mg. 
X Ce dernier peut être représenté par l’expres- 
V?##J Fig £ sion br, dans laquelle r est le rayon moyen 
déterminant la dimension du corps considéré, à la densité de ce 
corps et à un coefficient numérique. 
er 
