10 



Heraf fremgaaer, at i Overeensstemmelse med Formlerne CIO) og (34) i hiin 

 Afhandling skulde Udirykket for den indre Virksomhedslilvæxt (Formel (il)) været frem- 

 stillet ved: 



f/w,, dm = [iX — u') dx + CY—v') dy + (Z — w') dz] dm, (7) 



idet dw, betegner Viiksoinheds-Tilvæ.xlen for en Masse-Eenlied af Fluidet. 



Da det imidlertid netop er denne Betydning, som i hiin Afhandling er tillagt dq i 

 alle Formlerne (11) til (33), saa indseer man, at Feilen mere bestaaer i en urigtig Be- 

 tegnelse end i de gjorte Slutninger, som derfor alle blive rigtige. 



Derimod har jeg ved at combinere Formlerne (14) og (35), hvori </ har en 

 ganske forskjellig Betydning, aabenbart begaaet en Feil, som jeg ikke blev opmærksom 

 paa, da Resultatet var overeensstemmende med den tidligere af Hollzmann ud- 

 ledte Formel. 



Naar vi nu ifolge det, som ovenfor er udviklet, gaae tilbage til Formlen (14) i 

 min tredie Afhandling, og ved ja betegne den hele forhaandenværende Masse af Fluidet, 

 som er sammentrykket, samt ved d\v betegne den Tilvæxt i Varmemængde, som dette 

 Fluidum har erholdt derved, at Spændingen fra at være ;j er gaaet over til (p + dp), 

 saa finde vi 



rfw = — dn = vdp, (8) 



Q 



idet V betegner Fluidets Volumen og q dets Tæthed. 



Da V stedse er positiv, seer man, at denne Ligning udtrykker, at Tilvæxten i 

 indre Virksomhed for det betragtede Fluidum er positiv eller negativ, eftersom dp er po- 

 sitiv eller negativ, hvoraf folger, at, naar Spændingen er voxende eller aftagende, saa 

 voxer eller aftager den indre Virksomiied, og denne bliver constant, naar Spændingen 

 ikke forandres; at delle er rigtigt, naar vi tænke os Fluidet indeholdende en given Varme- 

 mængde, som under Sammentrykningen eller Udvidelsen hverken foreges eller for- 

 mindskes ved ny Varmetilförsel eller Varmeafledning, det er ligefrem klart. 



• Tænke vi os derimod, at en ydre Varmemængde tilfores Fluidet under Sammen- 

 trykningen eller Udvidelsen, saa maa denne ligefrem adderes til vv, naar man vil angive 

 den hele Varmemængde, som Fluidet indeholder. 



Betragte vi nu den mechaniske Virksomhed, som udvikles af et Fluidum, hvis Vo- 

 lumen gaaer over fra t5„ lil v, og kalde vi denne q, saa er 



