11 



/v 

 pdv , 



dq = p.dv og q = / p dv , (9) 



idet q regnes posiliv eller negativ, eflersom Fluidet udvider eller sammentrækker sig. 



Skal der allsaa under Fluidels Udvidelse udvikles en lige saa slor nicchanisk 

 Virksomhed, som den Varrnevirksomhed er slor. Fluidet taber under Udvidelsen, eller skal 

 der under Sammenirykningen af Fluidet vindes en saa stor Varrnevirksomhed, som den 

 mechaniske Virksomhed er slor, der tabes under Sammentrykningen, hvilket efter det 

 Udviklede idetmindsle med Tilnærmelse niaa fimle Sled, saa niaa man have 



rfw + dq = o , (10) 



allsaa ifülge Formlerne (S) og (9) 



vdp-{-pdv = o, eller pc ^ Constant (den Mariolleske Lov) . . (H) 



Men denne Formel er, som bekjendt, kun tilnærmelsesviis rigtig, og ikke engang 

 nöiagtig for de permanente Luftarter; thi for disse har man 



po = /£ (a + ej, ' (12.) 



idet 6 er Temperaturen efter Ceîsius, og « er en Constant, som er cens for alle Luftarter. 

 Differentieres denne Ligning, saa finder man istcdctfor Formlen (10). ifölge (8) og (9), 



dw + dq = kdO, (13) 



og ved Integration heraf 



w + g, = M + C (14) 



Men for = 6^ ville vi antage q = o og w = Q, og allsaa erholdes 



w = Q + k iO — Og) - q '. (15) 



Denne Formel er imidlertid kun gjeldende for de permanente Luftarter, for hvilke Formlen 

 (12) er gjeldende, men det er let af Formlerne (8) og (9) at danne den almindeligt, for 

 alle Fluider gjeldende Formel. 



Betegnes nemlig Spændingen af Fluidet under det oprindelige Volumen Vf, ved py, 

 og Spændingen af delle under Volumen v ved p, saa har man, ifolge (8), 



/P /*Pn /'P 

 rdp = J vdp + J vdp (16) 



o n Pn 



/Po rp f"0 



vdp er aabenbart = Q. og / vdp = (pv — Pai\,) — / pdv, og d 



o 



/v 

 pdv = q, 



Po «'(1 



V 



o 



m 



2* 



