12 



saa har man ogsaa 



w ^ Q + (pv — paVg) -i- q (17) 



hvilken Formel, der er almindeligt gjeldende for alle Fluider, reduceres til Formlen (15) 

 for alle de Luftarter, for hvilke den forenede Mariotleske og Gaylussacske Lov (Formel 

 C12)) er gjeldende. 



Af Formlen Cl7) fölger : 



q = {Q + pv — Pu»o) -f- w, C18) 



som saiinnenlignet med Formlen (34) i min 3die Afhandling viser, at det deri forekom- 

 mende Udtryk ^m f (Xdx -\- Ydy -\- Zdi) kan fremstilles ved: 



Im f CXdx + Ydy + Zdz) + Const. = Q -{- pv — p^Va (19) 



og altsaa virkelig er en Störreise, der aftager, naar Fluidet udvider sig. 



Med Hensyn til Störrelsen q , maa det bemærkes , at det ved Formlen (8) i min 

 3die Afhandling er viist, at naar ingen udenfor Fluidet værende materielle Modstande op- 

 tage Virksomiiedsmængden, som Fluidet indeholder, saa vil den af Fluidet under Udvidelsen 

 udviklede Arbeidsmængde q være Nul. 



Med Hensyn til den indre Virksomhedsmængde vv, da maa det dernæst ogsaa be- 

 mærkes, at naar Fluidet er i Ligevægt, saa vil w virkelig udtrykke Varmemængden i 

 Fluidet, men hvis Delene af Fluidet ere i Bevægelse, da vil den indre Virksomhed, 

 ifölge Formlen (10) i min 3die Afhandling, være Summen af den forhaandenværende Varme- 

 virksomhed og den levende Kraft , hvormed Fluidets materielle Dele bevæges. Detegne 

 vi allsaa Varmevirksomheden i Legemet endnu ved w, og Hastigheden af en hvilkensom- 

 helst Deel, hvis Masse er m, ved m, saa kan den hele indre Virksomhed udtrykkes ved: 



idet .1 angiver Summen af Masserne af alle de Dele, som ere i Bevægelse, hver Masse 

 multipliceret med det Halve af dens Hastigheds Qvadrat. 

 Som Folge heraf vil Formlen (18) kunne skrives: 



</ = CC + pt - P.Vo') -^ ^ (m ^) -Î- w, C20) 



men I m (—\ er dog almindeligviis saa lille en Störreise, at den ganske kan udelades*). 



*) Skulde f. Ex. en Masse m af adnosphæiisU Luft have saa stor en Bevægelse, at denne kunde svare til 

 en Fürmindskclse i Vaime af een Grad Celsius, saa niaalte Massen m have en Hastighed lig den, som 

 den vilde erliolde veil fiit at falde igjenneni en lloide ft = 321, 42 Fod (see min tredie Afhandling, 

 Formel (32)), og Hastigheden af m maatte altsaa være u = Y 2 g. h ^ 141,7 Fod i Secundet, og for 

 at Varmen blot skulde aftage ^ij Grad, maatte Hastigheden, som man let seer, være M,1T 

 Fod i Sec. 



