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In der letzten Gleichung ist b' der mittlere lineare Ausdehnungsk'oeflizient für das Tempe- 

 raturgebiet bis t und ho oder der Wert von b für t — O ist auch der Wert von b' für 

 t = -T,. 



Anstatt des Ausdruckes tür h, den man aus der Gleichung (3) bekommt, habe ich in 

 früheren Arbeiten mehrmals einen Ausdruck angewandt, welcher aus der Annahme herfliesst, 

 dass die Grösse 



die sich auf eine Temperaturänderung bei konstantem äusseren Drucke p bezieht, von der 

 Temperatur unabhängig ist. Diese Annahme ist wenigstens dann berechtigt, wenn die spezifische 

 Wärme bei konstantem Drucke eine lineare Temperaturfunktion ist '), wie sie ja auf Grund 

 der meisten Beobachtungen für feste Körper zu sein scheint. Wir wollen auch hier die ge- 

 nannte Annahme stehen lassen und bekommen dann aus (a) für eine Zustandsveränderung 

 bei konstantem Drucke: 

 (4) b = bo-e'''. 



Wenn wir in (2) den Wert von b aus (4) einführen und 



Besteht die Molekularbewegung der festen Körper, wie wir in unseren späteren Ar- 

 beiten über diesen Gegenstand angenommen haben, in geradlinigen und einftich-harmonischen 

 Schwingungen der kleinsten Teile um bestimmte Gleichgewichtslagen, so bekommt man für 

 die Maximalgeschwindigkeit U der Moleküle die Gleichung '•'); 



.{l+b,T) + ^ 



wo E das mechanische Aciuivalent der Wärmeeinheit, c^, die spezifische Wärme bei konstan- 

 tem Drucke und g die Beschleunigung der Schwere bezeichnet. Weil man für einen und den- 

 selben Körper ^ '^1« von der Temperatur unabhängig betrachten muss, so gilt dasselbe auch 

 für das Verhältnis 



4 (1.+ b,T) + ^ 



') Öfvers. af Finska Vet.-Soc. Föih., 44, p. 121, 1901—1902. 



') Öfvers. af Finska Vet.-Soc. Förh., 43, p. 49, Gl. (10 a), 1900-1901. 



