10 K. F. Slotte. 



Wenn man diesen Wert von -'- und 2Jo= 10335 in («) einführt, so ergibt sich: 



(16) üo'-yy=^Q09. 

 Aus den Gleichungen (14) und (16) bekommen wir: 



(17) üo'j/7*' = 1,138 -f/oj/zT. 



Für fi':=fi ergibt sich aus der letzten Gleichung Uo=l,lB8'U„, d. h. die aus dem Virial- 

 gesetze sich ergebende progressive Geschwindigkeit im gasförmigen Zustande ist im Mittel 

 13,8 Vo grösser als die aus unserer Theorie berechnete Maximalgeschwindigkeit im festen Zu- 

 stande bei derselben Temperatur. 



Wir haben oben, wie in unseren früheren Arbeiten über .denselben Gegenstand, die 

 Voraussetzung gemacht, dass die Teilchen der einfachen festen Körper, auf deren Bewegung 

 unsere Berechnungen sich beziehen, mit den ponderablen Atomen und die Werte von fi dem- 

 nach mit den chemischen Atomgewichten identisch seien. Obwohl diese Voraussetzung sehr 

 nahe liegt und die ausgeführten Berechnungen sie auch annähernd zu bestätigen scheinen, so 

 ist doch die Möglichkeit nicht ausgeschlossen, dass die Werte von fi, die in den genannten 

 Berechnungen zu benutzen sind, wenn die molekularen Verhältnisse der festen Körper genauer 

 bekannt wären, von den chemischen Atomgewichten mehr oder weniger abweichen könnten. 



2 n 



Bestehen z. B. jqq eines einfachen festen Körpers aus zweiatomigen Molekülen, welche 

 sich so bewegen, dass die beiden Atome eines solchen Moleküles gemeinsame Schwingungen 

 ausführen, während die übrigen Atome des Körpers, jedes für sich, als einatomige Moleküle 

 schwingen, so bilden 100 Atome \00 — 2n-\-n— 100 — n selbständig schwingende Teilchen 

 mit dem mittleren Molekulargewichte 



- 100 ft 



(18) 



100 — n 



Bezeichnen wir für eine beliebige Temperatur t die Maximalgeschwindigkeit der einatomigen 

 Moleküle mit Ui und diejenige der zweiatomigen mit t/j, so ist die doppelte maximale ki- 

 netische Energie für 100 Atome des Körpers, wenn die Masse eines Atomes durch (i gemes- 

 sen wird: 



(100 — 2 n) • iiU^^ + n ■ 2 /lU^^. 



Der mittlere Wert der doppelten maximalen lebendigen Kraft eines Moleküles ist dann 



_ { 100 ~ 2 n) -fiU.^ + n^ 2 fiü,^ 

 ^^^^ ^^ -' 100-n 



wo U eine mittlere Maximalgeschwindigkeit ist, welche den Werten von n und jS entspricht.. 

 Nach den allgemeinen Prinzipien der mechanischen Theorie der Wärmeerscheinungen dürfte 

 man hier 

 (20) [iU;' = 2[i lh\ = [i' U' 2 



annehmen können ^). Aus der Gleichung (19) bekommen wir dann: 



•) Auch die Geschwindigkeit V der Gasmoleküle kann man von einem gewissen Gesichtspunkte als 

 eine maximale Geschwindigkeit betrachten. Wenn nämlich ein Gasmolekül mit dieser Geschwindigkeit eine 



