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nem Schwingungszentrum zu versetzen. Wenn die Werte von U und u beim Schmelzpunkte 

 mit C/i und Mj bezeichnet werden, so ist die genannte Dififerenz bei dieser Temperatur: 



(9) _ « = -^ ^. 



Die Grösse « repräsentiert eine Schwingungsenergie, die, im festen Zustande unauf- 

 hörlich verbraucht und wieder produziert, beim Schmelzen des Körpers nicht mehr als 

 Schwingungsenergie reproduziert wird, sondern als zur Schmelzungsarbeit verbraucht angese- 

 hen werden kann. Die Temperatur würde hiernach beim Schmelzen sinken, wenn nicht 

 Wärme von aussen zugeführt würde. Die Erfahrung lehrt aber, dass die Schmelzung an und 

 für sich von keiner Temperaturänderung begleitet ist. Also muss die verbrauchte Energie 

 « durch von aussen zugeführte Wärme kompensiert werden. 



Für die Mehrzahl der Körper dürfte man in er.ster Annäherung 



«= Elq 



annehmen können. Wenn aber beim Schmelzen noch auch andere Veränderungen vorkom- 

 men, welche einem Teile der Schmelzwärme entsprechen, so bezeichnen wir den mechanischen 

 Wert aller dieser übrigen Veränderungen pro Molekül mit w. Wir haben dann: 



(10) a-irio — Elq.i) 



') Man könnte sich vielleicht vorstellen, dass die Schmelzwärme wesentlich von den Volumenän- 

 derungen, welche beim .Schmelzen vorkommen, abhängig wäre. Dass dieses doch nicht der Fall sein kann 

 ergibt sich schon daraus, dass einige Körper beim Schmelzen sich ausdehnen, andere dagegen sich zusam 

 menziehen, während die Schmelzwärme immer positiv ist. Die Wärme, welche beim Schmelzen zu den Vo 

 lumenänderungen verbraucht oder durch diese produziert wird, dürfte auch im allgemeinen, wenigstens bei 

 den Metallen, nur einen kleinen Teil der Schmelzwärme ausmachen, wie aus dem folgenden hervorgeht: 



Bekanntlich ist die sogenannte Ausdehnungswärme für einen homogenen festen Körper bei der 

 absoluten Temperatur T^i 



^"'^ E' ß, È' fi, ' 



wo E das mechanische Wärmeäquivalent, a» den kubischen Wärmeausdehnungskoeffizienten, ß„ den kubi- 

 schen Kompressionskoeffizienten, e^ den Elastizitätsmodul bezeichnet und fi„ die von der PoissoN'schen 

 Konstante abhängige Grösse ist, welche die Konstanten ß^ und Bq mit einander verbindet. Wenn das Volu- 

 men einer Gewichtseinheit eines homogenen festen Körpers bei der Temperatur T„ isothermisch um einen 

 kleinen Betrag Jv zunimmt, muss somit die Wärmemenge 



(«) 



von aussen zugeführt werden. Wenn wir die letzte Formel z. B. auf das Kupfer anwenden, so ist 



ao = 0,000046, 



fi„ = 0,M (Grüneisen), 



