über die innere Bewegung und die Schmelzwärme der Metalle. 



Setzen wir noch: 



(a) "i = cUi. 

 wodurch 



('Ja) ar=— 2^(1 — c2) 



wird; ferner 



(b) « =^ y • -^ 



und wenu wir 1 dm als Längeneinheit, 1 kg als Gewichts- und Krafteinheit wählen, so ist femer 



e„ = 124 • 10«, 

 £=4250. 



Das Volumen von I kg Kupfer bei gewöhnlicher Temperatur ist etwa 0,112 dm^ und wenn wir annehn 

 dass Jv 1 % davon ausmacht, so ist folglich 



Mit 2'o = 273 bekommen wir dann aus der Gleichung («): 



Ao Jv = 0,44 kal. 



Wenn das Kupfer schmilzt, so kann die Volumenzunahme keinenfalls 1 "/o übersteigen. „Beim Ei- 

 sen und K^upfer rechnet man ein Schwindmaass von etwa 0,01, um welches die Gussforraen grösser als die 

 gewollten Gegenstände gemacht werden müssen." (M0US.SON, Die Physik auf Grundlage der Erfahrung, 

 dritte Aufl., Bd. 2, p. 134). Dieses Schwindmaass erklärt sich aber vollständig durch die Zusammenziehung 

 des festen Metalles beim Erkalten vom Schmelzpunkte bis zur gewöhnlicher Temperatur, so dass es zweifel- 

 haft ist, ob bei diesen Metallen überhaupt eine Volumenzunahme beim Schmelzen stattfindet. Wenn aber 

 auch das Volumen von 1 kg Kupfer beim Schmelzen um 1 "/o zunehmen würde, so dürfte die Wärmemenge, 

 welche zu dieser Zunahme verbraucht wird, den oben erhaltenen Wert der Ausdehmingswärme des Kupfers 

 für eine ebenso grosse Volumenzunahme bei gewöhnlicher Temperatur kaum übersteigen. Und da dieser 

 Wert nur etwa 1 "/„ von der Schmelzwärme des Kupfers (43 kal.) ausmacht, so ist folglich die beim Schmel- 

 zen des Kupfers eventuell vorkommende Ausdehnungswärme jedenfalls nur ein kleiner Bruchteil der 

 Schmelzwärme. 



Dass die Volumenveränderungen der festen Körper an und für sich im allgemeinen nur kleine 

 Wärmemengen verbrauchen oder produzieren können, geht auch daraus hervor, dass die Differenz zwischen 

 den beiden spezifischen Wärmen c^ und c^ für alle festen Körper,- für welche die genannten Grössen be- 

 stimmt worden sind, sehr klein ist. Dasselbe gilt, wenigstens innerhalb gewisser Grenzen, auch für einen 

 Teil der tropfbar-flüssigen Ivörper. 



Wenn aber auch die Volumenänderungen beim Schmelzen eines festen Körpers hinsichtlich der 

 Schmelzwärme von keiner grösseren Bedeutung sind, so können doch unter den Veränderungen, auf welche 

 sich die Grösse œ bezieht, solche vorkommen, welche einem grösseren Teile der Schm,elzwärme entsprechen. 

 Würde beim Schmelzen eines Körpers z. B. eine Spaltung der Moleküle stattfinden, so könnte hierzu eine 

 erhebliche Wärmemenge verbraucht werden, wie aus dem folgenden Beispiele erhellt. 



Bezeichnen wir die Masse eines selbständig schwingenden Teilchens im festen Zustande mit m und 

 wird jedes solches Teilchen beim Schmelzen des Körpers in zwei selbständig bewegliche Teilchen von der 

 Masse 



gespaltet, ist ferner ['V die Geschwindigkeit, welche der mittleren inneren kinetischen Energie der transla- 

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