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und führen die Werte von « und w ans (9 a) und (b) in die Gleichung (10) ein, so erhalten 

 wir: 



(11) mUi^l — c^ + Y)==2Elq 



oder, wenn wir dasselbe Maass-System wie oben anwenden: 



(12) U,Hl-c^ + Y) = 2Elcj. 



Wenn wir die Gleichung (3) berücksichtigen, so folgt hieraus ferner: 

 m, 2 ElgT, 



Aus der in früheren Arbeiten entwickelten Theorie der Molekularbewegung einfacher 

 fester Körper folgt auch^): 



2E(c)gTo 



torischen Bewegung des geschmolzenen Körpers beim Schmelzpunkte entspricht, so hat man anzunehmen, 

 da die Temperatur beim Schmelzen unverändert bleibt, dass 



■ m' ur _ mU,^ 

 2 2 



ist. Braucht man nur die translatorische Energie der Teilchen m' in Betracht zu nehmen, so wird folglich 



die kinetische Energie jedes der Teilchen von der Masse m und somit auch die innere kinetische Energie 



des ganzen Körpers beim Schmelzen verdoppelt, obvi^ohl der Vorgang isothermisch ist. Wenn die Grösse m 



keiner anderen Veränderung als der hier voiausgesetzten entsprechen würde, so wäre sie hiernach mit der 



beim Schmelzen stattfindenden Zunahme der kinetischen Energie der Masse m identisch, und man hätte 



dann: 



_o m'U,"- mU,' _viLV 



Ist M, = 0, so hat man auch 



_mUl 

 "~ 2 ' 

 und die Gleichung (10) gibt dann 



a + m = 2 -y!- = Elq. 



Bei Anwendung desselben Maass-Systemes wie oben folgt hieraus: 



V,' = Elg 

 und ferner iiuf Grund der Gleichung (3): 



Für Wismuth ergibt sich nach dieser Formel 



U„ = 162 m sec 



welcher Wert mit dem nach (7) berechneten übereinstimmt. 



'') Über den molekularen Druck der einf. festen Körper. Öfvers. af Finska Vet.-Soc. FörhandL, 48, 

 N:o 8, Gl. (11), 1905-1906. 



Tom. XL. 



