14 K. F. Slotte. 



Bezeichnen wir mit ü die Maxiraalgescliwindigkeit der Moleküle bei einer beliebigen, vom Ge- 

 frierpunkte des Wassers gereclineten Temperatur t und die entsprechende absolute Tempera- 

 tur mit T, so haben wir auch: 



Wenn wir in die letzte Gleichung den Wert von Ui^ aus (22) einführen so erhalten wir: 



^r, 2ElgT 



Aus unserer allgemeinen Theorie der Molekularbewegung einfacher fester Körper er- 

 gibt sich aber auch: 



2Ec gT 



(24) C/2 — iLl . 1), 



^ ^ H-2*(l + &i2') ' 



wo c die spezifische Wärme bei konstantem Drucke für die Temperatur i l>ezeichnet und 

 die übrigen Buchstaben die oben angegebenen Bedeutungen haben. Aus den Gleichungen (23) 

 und (24) bekommt man: 



(25) l + 2i(l+b,T) = '-^{[ + ô). 



Für n verschiedene Körper erhalten wir aus der letzten Gleichung durch Summierung: 



(1 +à) 



und hieraus wieder 



(26) 





Setzen wir hier: 



(d) S [« (1 + K T)] = f 2 (1 + &, T) = f (n + TI h,), 



(e) 



SP',^i,.] = a + .-.2:'-^' 



wo f und h mittlere Werte von s und ô bezeichnen, so wird: 



. + .(,. .^A) = L±i2^'. 



Nun können wir für alle Metalle, für welche Beobachtungen über den Einfluss der 

 Temperatur auf die spezifische Wärme vorliegen, die letzgenannte Grösse als eine lineare 

 Funktion der Temperatur ausdrücken. Wir haben dann: 



(f) ■ ^ = {c,)0+^^ 



') Über den molek. Druck etc. Öfversigt af Finska Vet.-Soc. Förhandl., 48, N:o 8, Gl. (11), 1905-1906. 



Tom. XL. 



