Wie in früheren Arbeiten setzen wir einen homogenen und isotropen einfaclien festen 

 Körjjer voraus und nehmen an, das alle Moleküle des Körpers dieselbe Grösse und dieselbe 

 Masse haben. Wir betrachten die Moleküle als kubisch geordnet und bezeichnen die Kante 

 des Molekularwürfels mit A, die Masse eines Moleküies mit m. Auf die in beständiger Be- 

 wegung befindlichen Teilchen wirken Kräfte, welche nach bestimmten Zentren gerichtet sind. 

 Betrachten wir die Masse m als in einem einzigen Punkte P konzentriert, dessen Schwingungs- 

 zentrum mit dem Mittelpunkte des Molekularwürfels zusammenfällt, so können wir folglich 

 P als den Angriffspankt einer nach gerichteten Kraft p betrachten, welche der Verschiebung 

 OF—Q proportional angenommen wird. Wir haben dann: 



(1) • p = — Ä;2c, 



wo ^2 eine bis auf weiteres unbestimmte Konstante ist. 



Wir bezeichnen jetzt mit G und G' die Begrenzungsebenen einer einfachen Schicht von 

 Molekülen und mit M eine dritte Ebene, welche in der Mitte zwischen G und G' sich befindet 

 und somit durch die Mittelpunkte sämmtlicher Molekularwürfel der Schicht geht. Die Anzahl 

 der Moleküle auf der Flächeneinheit dieser Schicht ist unter den oben gemachten Voraus- 

 setzungen 



1 

 /12' 



(2) N 



und da die Moleküle in unaufhörlicher Bewegung sind und die Zahl N bei Anwendung ge- 

 wöhnlicher Längenmaasse sehr gross ist, so dürfen wir auch annehm'fen; dass in jedem Augen- 



N 

 blicke -^ Massenpunkte auf der Flächeneinheit nach der einen Seite von M und ebenso viele 



Massenpunkte nach der anderen Seite von M aus ihren Gleichgewichtslagen verschoben sind. 

 Indem wir im folgenden nur diejenigen Massenpunkte in Betracht nehmen, welche 

 zwischen M und G sich befinden, bezeichnen wir den senkrechten Abstand des Punktes P 

 von der Ebene M mit x und die zur Ebene M normale Komposante von p mit q. Wir 

 haben dann: 



(3) r/ = — ^-2 p . ji = _ ^2 _3j_ 



Die Summe aller Komposanten q auf der Flächeneinheit der Schicht ist itlentisch mit dem_ 

 molekularen Drucke auf die Flächeneinheit. Bezeichnen wir diesen Druck mit K, so haben 

 wir demnach: 



(4) K=-^q. ^ 



