Natiirwissenscliaftliche Wochenschrift. 



JTr. 1. 



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beulen Kuo-eln 1 iiiul -2 des It'iinkonmikrometet's entfei'nt 

 ist, und d\e beiden Teile des Nebenkreises symmetriseli 

 sind, so wird die Potentialiindei'unfr in den beiden Kugeln 

 mit g-leiclier Phase eintreffen und wir werden dabei- kinne 

 l<'unken zwischen ihnen überspringen 

 sehen. Verschieben wii' den Punkt e 

 nach der einen odei- der anderen Seite, 

 so entwickelt sich im Milcrometer ein 

 lebliatter Funkenstrom, was daiauf hin- 

 deutet, dass die Potentialänderung in 

 dem einen Zweige des Nebenkreises 

 etwas mehr Zeit braucht als im anderen, 

 um zum Mikrometer zu gelangen, und 

 dass jetzt die Phasen der Potential- 

 ändernng im gleichen Zeitpunkte in 

 den beiden Kugeln verschieden sind. 

 Den l^nnkt e nennt H. im ersten Falle ^,,.^ j 



(^inen 1 ndiiterenzpunkt. 



Dass die Fortpflanzung dei' Potentialänderung 

 Nehenkreise eine wellenförmige sein muss, geht ans 

 folgend(>n Erscheinung hervor. Der prinuli'e Leiter 



Jl- 



nn 

 der 

 be- 



stehe aus zwei quadratischen 

 sing] (bitten A und A' 

 (Fig. 2)*), welche durch 

 einen (iO im langen hori- 



senkrecht gestellten Mes- 



zontalen Kupferdraht mit (J!^v_ 



einander verbunden sind. "" ^^«-^ 



In der Mitte des letzteren 

 betinde sicli eine Funken- 

 strecke, deren Pole je mit 

 einem Pole eines Induk- 

 toriums vei'bnnden sind. 

 ]']ine zum Drahte senk- 

 reclite (Jerade rs, welche in wagiechlcr l\i( 

 die Funkenstrecke geht, wollen wir mit II. a 

 linie bez<4chnen, deren Nullpunkt um 45 

 Funkenstreckc liegen soll. 



Fio-. 2. 



ilung durch 

 ■; die (irund- 

 cni vor der 

 Deu sekundären Leiter bildete 

 ein kreisförmig gebogener (Halbmesser =. 3^ cm) Kupfer- 

 draht, welcher ebenfalls an einer Stelle durch eine Jt'un- 

 kenstiecke unterbrochen war. Hinter die Platte A setzte 

 H. eine gleich grosse Platte I', \ou welchei- ein 1 mm 

 dicker Kujjferdraht ausging. Dieser letztere war in der 

 aus Fig. 2 ersichtlichen Weise gebogen bis zu dem etwa 

 30 nn über der (Tlrundlinie liegenden Punkte n, und lief 

 von da aus parallel mit der (irundlinie. In einer Ent- 

 fernung von 8 mm vom Nullpunkte war er abgeschnit- 

 ten. Näherte man jetzt dem freien Drahtende den sekun- 

 däi'cn Leiter in solcher Lage, dass seine Ebene dui'ch 

 den Draht geht, so wurde in ihm ein äusserst schwacher 

 Funkenstrom sichtbar. Die I*'urdcen wuideii aber länger, 

 wenn II. den Leiter geg^en den Nullpunkt hin verschob, 

 erreicliti'u an einer gewissen Stelle einen grössten Wert, 

 um dann wieder kleiner zu werden. Die Punkte, in 

 denen sie beinahe ganz erlosclien, waren ziemlich gleich 

 weit von einander entfei'ut. Wir können nun diese Er- 

 scheinung kaum anders erklären, als durcli die Annahme, 

 dass die Potentialändeiungcn, weh'he am Ursprünge des 

 Drahtes in der Platte P stattlinden, sich wellenföi'mig 

 im Drahte fortpflanzen, in der Weise, dass an jeder 

 Stelle des Drahtes das i'otential zwisdu^n zwei (}renz- 

 wertcu schwankt, gerade so, wie ein auf einem Licht- 

 slrahle. beflndliches Aetherteil(;lien Schwingungen um eine 



*; ll.T(z: Wied. Aiim. »4. Tal'. IV., Fig. 8. 18S8. 



(tlei(;hgewichts!age ausführt. Am freien Ende des Drahtes 

 angelangt, wei'den diese Wellen zni'ückgeworfcn werden, 

 und durch die Kreuzung dei' zurückgeworfenen und der 

 ursprünglichen Wellen weiden sieh stehende Wellen bil- 

 den mit Schwingungsknoten und Schwingungsbäuchen. 

 Solche Schwingungsknoten finden wir in den Punkten 

 des Drahtes, in denen die Funken im sekundären Kreise 

 erlöschen. Nun ist aus der Wellenlehre bekannt, dass 

 die Entfernung zweier Knotenpunkte die halbe Wel- 

 lenlänge darstellt; wir haben also ein einfaches Mittel, 

 um die Ijänge dieser elektrischen Welle zu bestim- 

 men; H. fand im Mittel die halbe Wellenlänge 

 = 2,8 m. Neben der Länge kommt aber noch die 

 Schwingungsdauer und die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit in Betracht. Bezeichnen wir diese drei Grössen 

 beziehungsweise mit X, T, v, so gilt die Glei- 

 chung ,1 = V X T. Nach der schon ziemlich entwickel- 

 ten Theorie der elektrischen Schwingungen ist die Schwin- 

 gungsdauer, welche einem Leiter zukommt, bedingt durch 

 dessen Selbst] )otential C^), dessen Kapazität G, und durcli 

 die Geschwindigkeit A des Lichtes, in der Weise, dass 

 T = 2;r ^(i('/k, wobei noch vorausgesetzt ist, dass der 

 Widerstand w klein sei. Es lässt sich somit T aus den 

 Grössenverhältnissen des Leiters berechnen, und zwar 

 fand H., es sei T/2 = 1,4 x tO~* (cm, sec). Daraus 

 ergiebt sich jetzt weiter die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit = 200 000 (km sec), ein Wert, der mit den von 

 anderen Forschern gefundenen vei-hältnismässig gut über- 

 einstimmt. Noch will ich hinzufügen, dass wir mit Hilfe 

 der Schwingungsdauer die Lage des Indifl'eienzpunktes e 

 (s. Fig. 1) einfach durch die Bedingung bezeichnen kön- 

 nen, dass die Schwingungsdauer für die beiden Teile des 

 Nebenkreises gleich sein muss. 



Für den Gharakter einer Wellenbewegung sj nicht 

 nun ferner das Eintreten einer aus der Akustik wohl 

 allgemein bekannten h^rscheinung, ich meine, der Reso- 

 nanz. Wenn sich ein tönender Körper, z. B. eine Stimm- 

 gabel, in der Nähe eines anderen Körpers belindet, wel- 

 cher fähig ist, Schwingungen von genau gleicher Periode 

 auszuführen, so wird der letztere ebenfalls in Schwin- 

 gungen geiaten, einen dem erregenden gleichen Ton er- 

 zeugen, und so den ersteren verstärken. Nach diesem 

 Prinzipe muss, wie H. bemerkt, ein regelmässig oszillieren- 

 der Strom unter übrigens ähnlichen Umständen eine viel 

 grössei-e Induktionswirkung ausüben auf einen Strom- 

 kreis von gleicher Schwingungsdauer, als auf einen 

 solchen von auch nur wenig abweichender Periode. l^Js 

 ist iL schon anlässlich seiner ersten Versuche wirklich 

 gelungen, dies nachzuweisen. Durch Aenderung der 

 Kapazität oder des Selbst]iotentiales, sei es des primären, 

 sei es des sekundären Ijeiters, wurden die Funken im 

 letzteren kleiner oder grösser, und sie erreichten eine 

 grösste ijänge, wenn Kapazitäten und Selbstpotentiale 

 so abgeglichen waren, dass die aus ihnen berechneten 

 Schwingungsdauern für Haupt- und Nebenkreis g-leich 

 gross wai'en. Auch bei den späteren Versuchen zeigte 

 sich diese lOrscheinung. War der sekundäre Leitei' nach 

 dem geradlinigen Drahte m n (Fig. 2) abgestimmt, d. h. 

 waren die Schwingungsdauei'n dei' beiden fjeitei- einander 

 gleich, so waren die im reduzierten f\ reise auftretenden 

 Funken immer viel stärker, als wenn die Schwingungs- 

 dauern nicht miteinander übereinstimmten. 



(Fortsetzung folgt.) 



