L] Zweiter Hauptsatz der Thermodynamik. 3 



Ehe wir weiter geheii, wollen wir jetzt die Temperatur- 

 einheit feststeilen. 



Gesättigter Wasserdampf, dessen Driick, auf Meeres- 

 niveau nnd Normalschwere reducirt, 760 mm beträgt, hat im- 

 mer dieselbe Temperatur, die somit vollkommen bestimmt ist. 

 Eine andere, ganz bestimmte Temperatur ist die Gefriertem- 

 peratur des reinen Wassers unter dem genannten Druoke. 

 Die Differenz zwischen diesen Temperaturen ist somit auch 

 eine vollkommen bestimmte Grösse, und tvir definiren die 

 Temperatureinheit als PÅnen hestimmten Bruchteil dieser Diffe- 

 renz : einen Celsiusgrad somit als 0,oi der genannten Diffe- 

 renz. Hiermit ist die Temperatureinhet unabhängig von den 

 verschiedenen Thermometern bestimmt. 



Wir bezeichnen jetzt mit A\ A" ^ A"\ • • • eine beliebige 

 Anzahl verschiedener Körper, die einfache Carnofsche Kreis- 

 processe durchlaufen können, bei welchen die Temperaturen 

 der bei den isothermischen Veränderungen fiir alle Körper 

 dieselben sind. Diese Temperaturen, vom Gefrierpunkte des 

 Wassers gerechnet, bezeichnen wir mit t^ und ^2- Die von 

 den Körpern bei den genannten Temperaturen aufgenomme- 

 nen öder abgegebenen Wärmemengen seien Q^' und Q^'^ Q^" 

 und (Ja", Qx" und (J./", • • • Auf Grund der Gleichung (5) 

 haben wir dann: 



(6) ^ = ^ = 9ll:=... 



Q2 Qi Qi 



Es ist nun immer möglich eine Anzahl Grössen a\ a", 

 ft'", • • - so zu bestimmen, dass sie den folgenden Gleiohungen 

 geniigen : 



(7) Qi^(fL±h Qy"_a" -^t^ Qr_a'"A-t, 



Q-/ a' + t; Q,"~a"^t: Q.r~a"' + t; 

 Auf Grund der Gleiohungen (6) bekommt man dann: 



(8) a' -\- tj _ a" -\- t, _ a'" + ^ _ 



a' -\-t^~ «"+Ij ~ a'" -t-lj ~ " * 



