L] Zweiter Hauptsatz der Therinodynamik. 5 



bekommen wir aus (12) 



Q = 0. 



Bei dieser Temperatur wtirde somit A keine Wärme mehr 

 abgeben, und da a fiir alle Körper bei demselben Werte von 

 t denselben Wert hat, wie klein auch t ist, so muss die ge- 

 nannte Temperatur fiir alle Körper dieselbe sein. Besteht 

 die Wärme eines Körpers in einer unsichtbaren Bewegung 

 der kleinsten Teile desselben, so liegt es nahe, das letzte 

 Ergebniss so zu deuten, dass diese Bewegung bei der genann- 

 ten, fiir alle Körper gleichen Temperatur aufliört, und dass 

 es somit keine niedrigere Temperatur geben känn. Wir nen- 

 nen deshalb die Temperatur t= — a den absohäcn NiiUimnkt 

 und eine davon gerechnete Temperatur 



(13) T=a-\-t 



ahsolute Temperatur. 



Wenn wir in die (rleichung (11) a-\-t=T, a -\- f = T 

 einfiihren, so bekommen wir: 



(14) ^_T 



Q'" T' 



welche Gleichung als Normalausdruck des zweiten Haupt- 

 satzes der Thermodynamik fiir einen einfachen Carnofschen 

 Kreisprocess zu betrachten ist. 



Bezeichnen wir den Wert von T' fiir ^ = O mit To und 

 den entsprechenden Wert von Q', wie oben, mit Qo, so be- 

 kommen wir aus den Gleichungen (14) und (12): 



Q__^ _ a-{-t _ a +t 



^fo J. o J- o ti 



Aus der letzten Gleichung ergiebt sich a= To^ und da To die 

 absolute Gefriertemperatur des Wassers unter dem oben ge- 

 nannten Drucke, somit eine nur von der Temperatureinh9it 

 abhängige Konstante ist, so muss a von der Temperatur unab- 

 hängig sein, wie auch aus dem Verhalten derjenigen Gase, die 



