L] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 3 



tmg'sch.e Hypothese verdient doch nach unserer Auffassung 

 eine grössere Beachtung, weil sie mehrere elektrische Erschei- 

 nungen gleich gnt wie die modemen Anschauungen zu er- 

 klären im Stande ist. "Wir wollen sie daher liier etwas nä- 

 her betrachten und einige Anwendungen davon maclien. 



2. Wir benutzen fiir die elektrischen und magnetischen 

 Vektoren und fiir iibrige vorkommende Grössen die jetzt ge- 

 wöhnliclien Bezeichnungen ^). Es seien mithin : 



die elektrische Feldintensität öder Feldstärke, 

 die elektrische Induktion (elektrische Erregung), 

 die magnetische Feldintensität öder Feldstärke, 

 die magnetische Induktion (magnetische Erregung), 

 die Dielektricitätskonstante, 

 die magnetische Permeabilität, 

 das elektrische Potential. 



Sämmtliche Gleichungen und Formeln haben wir dem 

 von H. A. Lorentz eingeftihrten Maasssysteme -) angepasst, 

 um den fundamentalen Gleichungen die mögUchste Symme- 

 trie zu verleihen. Zwischen den Feldintensitäten und den 

 entsprechenden Induktionen nehmen wir daher folgende 

 Gleichungen an: 



^=e(g, ^^=r^, |). 



Unsere Betrachtungen gelten liberhaupt einen Raum, 

 welcher entweder homogen öder von homogenen Theilen zu- 

 sammengesetzt ist. 



3. Wie Maxivell denkt sich Poynting das elektromag- 

 netische Feld von elektrischen und magnetischen Induktions- 

 röhren (Einheitsröhren) durchzogen. Da ®, SQ die Induktion 

 durch die Flächeneinheit anzeigt, so ist der Querschnitt einer 

 Einheitsröhre =: ~ resp. -^. Diese Röhren werden durch 

 die successiven Niveauflächen des elektrischen resp. magne- 

 tischen Potentiales in Einheitszellen getheilt, deren Länge der 



*) Vergl. H. A. Lorentz: Maxwells elektroiuagnetische Theorie, iu der 

 EiiC3-kIopedie, 1. c; M. Ahrahmn und A. Föppl, Theorie der Elektricität, I. 

 Leipzig 1904. 



-) Encyklopedie, 1. c. S. 83—89. 



