L] Die Wanderuna: der Energie im elektromagnetischen Felde. 7 



ben wird. Das angefiihrte Linienintegral repräsentirt da- 

 her die Abnahme der Induktion dnrch die iimrandete Fläche 

 in der Zeiteinheit und wir haben mithin laut Gl. (1) 



± \ S&.df = c f&,ds = f[^^B]sds, 



(2) 



öder das Linienintegral der elektrischen Feldintensität längs 

 einer geschlossenen Kurve midtiplicirt mit c ist gleich der An- 

 zahl magnetischer Induktionsröhren^ die diese Kurve in der 

 Zeiteinheit durchschneiden. 



Dieses gilt fiir jede Kurve in der betreffenden Fläche. 

 Denken wir uns eine Folge solcher Kurven, die einander 

 nicht schneiden ; bei der Erweiterung der Induktionsröhren, 

 welche die innerste Kurve umschliesst, tritt eine Menge In- 

 duktion hinaus. Durch die folgende Kurve passirt niclit 

 nur diese Menge, sondern auch eine Induktion, die der Er- 

 weiterung der Röhren zwischen den beiden Kurven entspricht 

 u. s. w. Durch die letzte Kurve, unsere Grenzkurve, geht 

 daher hinaus die Menge, um welche die Induktion im gan- 

 zen Gebiete abgenommen hat, und ist folglich das dritte 

 Glied in (2) völlig berechtigt. 



Es ist nun ganz im Sinne der MaxweWscheTi Nahewir- 

 kungsanschauungen, wenn man annimmt, dass die demselben 

 Kurvenelemente ds gehörigen Elemente der beiden Linien- 

 integrale einander anzuordnen sind, d. h. man känn setzen: 



c @, = [^:83^^.], =^ns- (3) 



Diese Gleichung rej)räsentirt MaxiveWs zweites Prin- 

 cip wie es Poyntinq modificirt: ivenn elelctr omotor is che 

 Kraft hervorgehracht ivird durch Verändei'ung im magnetischen 

 Felde, ist die Kraft pro Längeneinheit öder die elehtrisehe 

 Feldintensität in einer gegehenen Riehtung, midtiplicirt mit c 

 gleich der Anzahl magnetischer Einheitsröhren, welche die Län- 

 geneinheit in dieser Richtung in der Zeiteinheit durchschnei- 



*) L. c S. 280. Wir haben hier den zweiten Theil dieses Principes um- 

 formulirt, da wir nur ruhende Körper absehen. 



