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den^ 7vohei die elektromotorische Kraft in der Rlchtung wirki^ 

 in ivelcher sich eine Rechtsschrauhe heivegt, ivenn sie von der 

 Richtmig der magnetischen Induktion gegen die Bewegungs- 

 richtung der magnetischeyi Indiiktionsröhren gedreht ivird (vergl. 

 auch !.)• Bei dem in Fig. ]. angedeuteten Falle bilden auch 

 die drei durch Pfeile angegebenen Richtungen flir @s, ^ und 

 die Geschwindigkeit 35 = ^b. sin ip ein (schiefwinkliges) Rechts- 

 system. 



Die grösste elektrische Feldintensität erhält man in der 

 Normale gegen die Bewegungsebene der magnetischen Induk- 

 tionslinien, nach der Gleichung 



c @=[^m^;,], IL 



welche wir als die Hauptgleichung dieser Erscheinung be- 

 trachten. 



Wir haben biermit unser Ziel erreicht und einen Aus- 

 druck gewonnen fiir die an einem beliebigen Örte eines mit 

 der Zeit veränderlicben magnetischen Feldes inducirte elek- 

 trische Feldstärke. Die Gleichung II. ist nicht an einer ge- 

 schlossenen Kurve gebunden wie Gl. (1), sondern können 

 wir sie auch auf „offene Strombahnen" anwenden, wie wir 

 im Folgenden Veranlassung linden werden. Gegen die 

 Gleichung (1) könnte man den Einwand machen, dass der 

 Diöerentialquotient -j~ bei nicht stationären Zuständen ei- 

 gentlich fiir verschiedene Flächenelemente verschiedenen 

 Zeitpunkten entspricht. Von diesem Einwande ist die Gleichung 

 II. frei, da hier die Verhältnisse in der unmittelbaren Nähe 

 der betreffenden Kurve maassgebend sind. 



Die Gleichung II. muss noch in gewisser Hinsicht ver- 

 vollständigt werden. Mit (§ wird nur die durch die Verän- 

 derung des magnetischen Feldes inducirte elektrische Feld- 

 intensität verstanden. Giebt es im Felde eine von anderen 

 Umständen herriihrende {eingeprägte) Feldstärke ©^ und be- 

 zeichnen wir mit ©,- die inducirte, mit (S die ganze vorhan- 

 dene Feldstärke, so hat man 



@,= @ — (Be, 



