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Feldintensitäi längs einer geschlossenen Kurve multiplicirt mit 

 c gleich der Anzahl elehtrischer Induktionsröhren, tuelche dlese 

 Kurve in der Zeiteinheit durchschneiden. Wenn wieder die 

 Elemente der beiden Integrale fiir jedes Kurvenelement ein- 

 ander zngeordnet werden, so bekommen wir die Gleichung 



welche ein Ausdruck ftir Maxivell-Pognting's drittes Princip ^) 

 ist: Wenn „magneiomotorische Kraft" hervorgehracht ivird durch 

 Veränderung im elehtrischen Felde, so ist die Kraft pro Lmi- 

 geneinheit öder die magneiische Feldiniensität in einer gegehenen 

 Richtiing, midtiplicirt mit c gleich der Anzahl elehtrischer Indiik- 

 tionsröhren, die in der Zeiteinheit die Längeneinheit in der he- 

 treffenden Richtiing durchschneiden: die Richtung der inducir- 

 ten magnetischen Feldiniensität fällt zusammen mit der Be- 

 ivegungsrichtung einer Rechtsschrauhe, die von der Beivegungs- 

 richtung der elektrischen Induktionsröhren gegen die Richtung 

 der elektrischen Inchiktion gedreht wird. In Fig. 2. bil- 

 den die durch Pfeile angedeuteten Hichtungen von ®^ ^s und 

 03 = 3S^ : sin (/; ein scliiefwinkiiclies Rechtssystem. 



Die grösste magnetische Feldiniensität ^ wird in der 

 Normale gegen die Bewegungsebene der elektrischen Induk- 

 tionslinien inducirt, nach der Gleichung 



c ^=[^n'^.] = -[^mnl IIL 



welche die Hauptgleichung dieser Induktion ist. 



Sind im Felde auch eine eingeprägte magnetische Feld- 

 stärke ^e und eine eingeprägte elektrische Induktion ®« vor- 

 handen, welche nicht durch die Geschwindigkeit S5/> in einem^ 

 gegenseitigen Zusammenhange nach diesem Principe stehen 

 so ist die inducirte magnetische Feldintensität 



^, = p-^, (12) 



und die inducirende elektrische Induktion 



') Poynting, 1. c. S. 281. 



