L] Die Wanderung der Energie iin elektromagnetischen Felde. 15. 



®,= ^-^,. (12 a), 



wo ^ und ® die ganze vorhandene magnetische Feldstärke 

 und elektrische Induktion sind, und wir erhalteij die ver- 

 voUständigte Hauptgleichiing 



c i^-^e) - - [^- ®., ^l] III a.. 



Unsere xA^bleitiing der Cxleichiing III. setzt voraus, dass 

 die elektrische Induktion durch die umrandete Fläche nur 

 dadurch verändert wird, dass die Induktionsröhren durcli 

 die Grenzkurve hinaus öder herein passiren. In Leitern 

 werden indessen bekanntlich die elektrischen Induktions- 

 röhren zum Theil zerstört und ihre Energie in Wärme umwan- 

 delt. Dessenungeachtet betrachtet Poijnimg ^) die Gleichung. 

 III. öder lieber die Gleichung (11) als auch in Leitern an- 

 wendbar. Die Faktoren ^ und 35ö sind wohl nicht getrennt. 

 bekannt; man muss sich mithin damit begnligen, dass die 

 magnetische Feldstärke proportional ist der Anzahl passiren- 

 den elektrischen Induktionsröhren, welche durch andere Be- 

 trachtungen bekannt geworden ist. 



Ausnahmsweise kaun es vorkommen, dass eine in einem 

 Haume vorhandene elektrische Induktion dahin schwindet 

 ohne dass die Induktionsröhren sich auswärts bewegen („the 

 tubes of induction are dissipated iii situ'^). '^) Dies geschieht 

 besonders in Leitern, in denen eine elektrische Energie schnell 

 in Wärme umwandelt wird. Da die elektrische Induktion 

 in diesem Falle keine Bewegung besitzt, giebt es keine mag- 

 netische Feldintensität und diese Erscheinung fällt daher aus 

 dem Bereiche der Gleichung (9) weg öder mag als ein Grenz- 

 iall der Gleichung III. betrachtet werden. 



8. Wegen der linearen Beschaffenheit der Gleichung 

 III. können mehrere elektrische Induktionen im Felde gleich- 

 zeitig in Bewegung sein. Wie in 5. untersuchen wir hier 

 nur die Wirkung dreier Bewegungsziige, in denen die Kom- 

 ponenten %x^y^z einer gegebenen Induktion ^ sich jede- 



') L. c. S. 283. 



*) Poynting, 1. c. S. 288. 



