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mit der Greschwindigkeit 3]/^ dieser Induktion bewegen. Zur 

 Wirkung kommen nur die Projektionen ^^^^ ^^^ 9}x^ dieser Ge- 

 schwindigkeit auf die Koordinatenebenen und wir erhalten 

 wie in 5. nach Gl. (11) folgende magnetische Feldintensitä- 

 ten in den Koordinatenachsen : 



C^, = ^,,)S^-^^)S, (13) 



oder laut III. die mit c multiplicirten Komponenten der 

 durch die Bewegung von ^ mit der Geschvvindigkeit 35/y di- 

 rekt inducirten magnetischen Feldintensität. Die drei Bewe- 

 gungsztige sind daher dieser einzigen Bewegung äqvivalent. 

 9. Der Zustand des elektromagnetischen Feldes ist nun 

 gegeben durch die gleiclizeitigen und gegenseitigen Bezie- 

 hungen II. und III. Die Bewegung der magnetischen In- 

 duktion bedingt eine elektrische Feldstärke, die senkrecht 

 gegen die Bewegungsebene der magnetischen Induktionsli- 

 nien gerichtet ist, und gleichzeitig entsteht durch die Be- 

 wegung der dieser elektrischen Feldstärke entsprechenden 

 Induktion eine magnetische Feldstärke, die der geiiannten 

 magnetischen Induktion entspricht und senkrecht gegen die 

 Bewegungsebene der elektrischen Induktionslinien gerichtet 

 ist. Die inducirten Feldintensitäten stehen mithin senkiecht 

 gegen einander und die Richtungen der Geschwindigkeiten 

 ^5, ^i) fallen zusammen in der Schnittli- 

 nie der beiden Bewegungsebenen. Laut 

 dem zweiten und dritten Principe bilden 

 die Vektoren @ ^ 5^ oder ^ ^ 35 in die- 

 ser Ordnung genommen ein orthogonales 

 Rechtssystem Fig. 3. (^ ist in der Figur 

 vorwärts gerichtet). 



Zufolge dieser eigenthlimlichen „Ver- 

 kettung" der Hauptgleichungen II. und III. 

 erhalten wir zwischen 5^/; und '^b eine Re- 

 lation. Gehen wir von III. aus, so haben wir 



