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einheit gewanderte Energiemenge ist mithin nach Richtung 

 und Grösse durch die Vektorgleichung 



(S = c [©•&] (15) 



dargestellt, wie Poynting es zuerst zeigte im Jahre 1884. 



Giebt es im Felde auch eingeprägte Feldstärken ©«, ^e 

 d. h. solche, die nicht mit einander durch die Gieichungeu II. 

 und III. verkettet sind, so mtissen wir die Gleicliung des 

 Energiestromes schreibeii 



© = c [($-©,,§-§,], (15 a) 



wo @, ^ die totalen vorhandenen Feldstärken sind. 



11. In unserer Darstellung haben wir die inducirten 

 Feldstärken an die Bewegungen der beiden Induktionen eng 

 angekniipft. Ruht die eine öder die andere Induktion, so 

 giebt es auch keine entsprechende inducirte Feldstärke. Ist 

 z. B. 3)5=0, so ist auch laut II. @=0, d. h. es giebt keine 

 inducirte elektrische Feldstärke. Doch känn eine eingeprägte 

 elektrische Feldstärke vorhanden sein laut II a., wo (S — @e 

 =0 ist; die totale elektrische Feldstärke wird identisch 

 mit der eingeprägten Feldintensität. Auch 95/? ist daher 

 gleich Null. Ein elektrostatisches und ein magnetostatisches 

 Feld sind mithin liber einander gelagert. Die Gleichung (14) 

 verliert ihre Bedeutung. Kein Energiestrom ist vorhanden, 

 da ein solcher nothwendig nach unserer Herleitung von Null 

 verschiedene Werthe fiir 95j5 wie fiir 95/) fordert ; in (15) sind 

 @ und ^ (als inducirte Feldintensitäten) gleich Null öder in 

 (15 a) haben wir ©=©« und ^=^e. Man braucht daher 

 nicht bei statischen Feldern eine Wanderung der Energie 

 anzunehraen, wie es G. Ferraris *) thut. 



In Poyniing^s Formel fur die Energiewanderung känn 

 der Winkel zwischen den Richtungen der beiden Feldinten- 

 sitäten einen beliebigen Werth besitzen, wogegen wir hier 

 angenommen haben, dass dieser Winkel ein rechter ist. Da 

 Poynting aber die inducirende Wirkung nur den gegen ein- 



'j Wissensehaftliche Griindlagen der Elektrotechnik, 1901, S. 339. 



