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Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 



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änder senkrechten Induktionen zuschreibt ^), so geben beide 

 Betrachtungen dasselbe Resultat. Poynting schliesst auch in 

 (g ausdriicklich eine eingeprägte, aus einem Potentiale her- 

 zuleitende elektrische Feldstärke ein 2), welche doch M. Ab- 

 raham fortzieht ^j, ohne eine vielleicht vorhandene magneto- 

 statische Feldstärke zu beachten. Wir kaben im Voraus 

 diese ftlr die Erscheinung fremden Feldintensitäten ausge- 

 schlossen und dadurch einfachere, fiir unsere Anwendungen 

 passende Ausdrlicke gewonnen. 



12. Wir haben die Hauptgleichungen II. und III. aus 

 denselben Integralsätzen (1) und (9) hergeleitet, aus denen 

 die beiden Heaviside-Hertz'sch.en Gleicliungen 



dt 



jj_ d^ 

 c dt 



rot§, 

 rot® 



(16) 

 (17) 



direkte Folgen sind. Es muss daher gezeigt werden, dass 

 diese Gleichungen auch aus den Poynting^ schen Haupt- 

 gleichungen erhalten werden können. 



Es seien (§^, (g^, (Sz die Komponenten der inducirten 

 elektrischen Feldintensität an einem Örte im Felde. Nach 

 5., Gl. (5) sind daher c (g^, c (S^, c (S^ die Anzahlen magne- 

 tischer Induktionsröhren, welche in der Zeiteinheit drei den 

 betreffenden Koordinatenachsen parallele Längeneinheiten 

 durchschneiden. Wir denken uns an diesem 

 Örte ein rechtwinkliges Parallelipiped Fig. 

 4., dessen Kanten OL^/lx, OM=Jy, ON 

 =jz parallel den .x-, y- und z-Achsen sind- 

 In das Rechteck 00^ tritt nun in der 

 Zeit Jt durch die Seite ON eine Anzahl 

 c (§2 J,? Jt = '^x ^y dz dt mit der ic-Achse 

 paralleler magnetischen Induktionsröhren 

 herein, während dass durch die gegeniiber- 



F i g. 4. 



») Vergl. 1. c. S. 300. 



^) Erste Abhandlung, 1884, S. 347. 



ä) Theorie der Elektricität, I, S. 238, S. 364—367. 



