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Der Oesammtstrom J öder die Anzahl der durch die G-renzkurve 

 der Fläclie in der Zeiteinheit eintretenden elektrischen Induk- 

 tionsröhren wird mithin 



J=jXn df. (22) 



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Man känn t als einen Vektor betrachten, die dieselbe 

 Richtung wie ® öder (S hat, wenn die elektrische Induktion 

 durch die betreffende Flächeneinheit zunimmt, Eine Ahnahme 

 der Induktion f-rr negativ) entspricht einem Strome, der der 

 elektrischen Feldstärke entgegen gerichtet ist Im letzten 

 Falle ist auch laut der Formel (21) der Winkel zwischen i„ 

 und ®„ gleich zwei Rechten. Diese Stromdichte können wir 

 auch dadurch als entstehend annehmen, dass eine Induktion 

 von entgegengesetzter Richtung an die gegebene zugeftigt 

 wird. Wir betrachten daher im Folgenden i als positiv. 



Diese Betrachtungen können wir sowohl auf Leiter 

 ( Leitungsströme) als auf Dielektrika (Verschiehungsströme) an- 

 wenden. Nach unseren Definitionen sind diese beiden Arten 

 elektrischer Ströme wesentlich nicht verschieden. Nur ist 

 zu bemerken, dass die Energie der elektrischen Induktions- 

 röhren in Leitern Umwandlungen unterworfen ist. 



14. Wegen des Aufbrechens der elektrischen Induk- 

 tionsröhren in Leitern ist es zweckmässig die Grrundglei- 

 chung (19) umzuformen. Man nimmt an ^), dass eine in 

 einem Leiter vorhandene elektrische Induktion, die nicht durch 

 die Bewegung einer magnetischen Induktion unterhalten wird, 

 nach einem gewissen Gesetze aufgebrochen wird und dass 

 ihre Energie in Wärme verwandelt wird. Die in der Zeit- 

 einheit flir die Flächeneinheit umwandelte elektrische Induk- 

 tion ist gleich dem Produkte <y & der elektrischen Feldinten- 

 sität (g und einer Materialkonstante ö", die man die Leitfä- 

 higheit nennt. Daneben känn ein Theil der eingetretenen In- 

 duktion als solche fortdauern; diesen Theil bezeichnen wir mit 

 -TT . Der vollständige Ausdruck fiir die elektrische Strom- 

 dichte wird mithin: 



') Siehe z. B. H. Weber, Die partiellen Differentialgleicliungen de^ 

 uiathematischen Physik, I, S. 378. 



