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Gleichung (1) öder (1 7) is t aber unverändert beizubehalten. Die 

 magnetische Feldintensität känn nämlicli auch in einem Leiter 

 ohne Hulfe besonderer Kräfte unbegrenzt fortdauern, da eine 

 „magnetische Leitfähigkeit" niclit existirt. Die in den Leiter 

 eintretenden magnetischen Induktionsröhren werden nicht 

 aufgebrochen, sondern niir geschwächt, wobei die Anzahl 

 ihrer Zellen abnimmt und die Energie der verschwundenen 

 Zellen in Wärme umgesetzt wird ^). 



15. Beim stationären Zustande haben wir -5— = O, -^-r = 0. 



dt dt 



Die beiden Feldintensitäten und die Stromdichte sind unab- 

 hängig von der Zeit. Die beiden G-rnndgleichungen ergeben 



f(^sds'=0, f ^sds = -^ ju df=^' i27) 



Die elektrische Feldintensität kan man dalier ans einem Po- 

 tentiale berechnen. Der Verschiebungsstrom ist tiberall gleich. 

 Null; elektrischer Ström ist nur in Leitern vorhanden nach 

 der Gleichung 



\ = fr(B. (28) 



In einem linearen Leitersttick vom Querschnitte / und 

 von der Länge I haben wir 



J=fi = fa(S,=lfi^;-f,), (29) 



wenn r^, und r/, die elektrischen Potentiale am Anfange und 

 am Ende des Drathstiickes sind, öder 



J=f^^ (30) 



wenn man 



fa ^ ' 



als den Leitungsividerstand des Drathes bezeichnet, Die 

 Gleichungen (30) und (31) repräsentiren das Oesetz von Ohm, 

 das mithin gleichbedeutend mit dem Gesetze fiir das Auf- 

 brechen der elektrischen Induktionsröhren in Leitern ist. 



') Poynting, 1. c. S. 283, 284. 



