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Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 



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Die in ein Elementarprisma im Leiter mit der Grund- 

 ebene b und der mit der Richtung von @ parallelen Seiten- 

 kante k in der Zeiteinheit einströmenden bi elektrische In- 

 duktionsröhren ftihren mit sich die elektrische Energie ^i&bk 

 öder pro Volumeinheit |i@. Gleichzeitig treten hinein 

 dnrch eine Seitenebene von der Breite ds und der Höhe k 

 c ® h- gegen @ senkrechte magnetische Induktionsröhren, jede 

 ^sds Zellen mit einer halben Einheit magnetischer Energie 

 mitbringend. Die ganze in der Zeiteinheit eintretende mag- 

 netische Energie ist mithin = ^ c ($k J ^s ds = ^(Sibk laut 

 (27) öder pro Volumeinheit | i (g, was dem Betrage der 

 eintretenden elektrischen Energie gleich ist. Beide Energie- 

 mengen werden in Wärme umgesetzt und wir bekommen die 

 in der Zeiteinheit und in der Volumeinheit entwickelte Wär- 

 memenge 



W = «■ @ = 0^ @2 = 



(32) 



ex 



wie es das Oesetz von Joule fordert. 



Wir lassen jetzt einige Beispiele stationärer Zustände 

 folgen. 



16. Ein homogener Leiter ist von zwei parallelen, un- 

 endlichen Ebenen im Abstande A^ A^ = 2 «, Fig. 5. von ein- 

 ander begrenzt. Die Richtung der elektri- 

 schen Feldstärke und des elektrischen Stro- 

 mes sei von B^ nach Ax. Wegen der Sym- 

 metrie sind die Niveauflächen des elektri- 

 schen Potentiales parallele, gegen Ai B^ 

 und die Figurebene senkrechte Ebenen. 

 Die elektrische Feldstärke muss iiberall im 

 Leiter und im umgebenden Dielektrikum den- 

 selben Werth (S haben; daher ist die Strom- 

 stärke durch ein Rechteck von der Länge 

 1 und der Breite 2 a 



B, 



^, 



r^ 



Ä, 



Fig. 5. 



J = 2aa @= 2 a i. 



(35) 



Die Stromdichte i = o" @ ist im ganzen Querschnitte des Lei- 

 ters konstant. Die eintretenden elektrischen Induktionsröhren 

 kommen von jeder Seite zur halben Anzahl 



