L] Die Wanderung der Energie im elektroraagnetischen Felde. 27 



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Von beiden Seiten dringt diese Energiemenge in der Zeit- 

 einheit durch die Flächeneinheit der Grenzebenen in den 

 Leiter hinein. 



Damit diese Bewegungen der Induktionen bestehen 

 mogen, mässen zwei „Eleklricitätsquellen", eine auf jeder Seite 

 wirksam sein, die durch mit den Grenzebenen des Leiters 

 parallele Ebenen die nöthigen elektrischen und magnetischen 

 Induktionsröhren heraussenden. 



Die Geschwindigkeit $8/> ist der Leitfähigkeit c> propor- 

 tional und unabhängig von der Stromstärke. Fiir Kupfer 

 ist in elektromagnetischem Maasse ö"»» = -[^ -~r- In dem 

 hier benutzten Maasssysteme ist ^ = 4 tt c^ o-,,, ^) = 6888.10''' 

 —i—. Fiir f können wir den Werth 1 annehmen. In eine 1 

 cm dicke Kupferplatte strömt daher die elöktrisclie Induk- 

 tion herein mit einer Geschwindigkeit = 3444.10'^ 1^? d^® 

 etwa 115 Millionen Mal so gross ist wie die Geschwindigkeit 

 des Lichtes im Aether. Die Geschwindigkeit der magneti- 

 schen Induktion, die gleichfalls unabhängig von der Strom- 

 stärke, aber umgekehrt proportional der Leitfähigkeit ist, hat 

 einen sehr mässigen Werth: 9}/; = 261 -^, wenn wir auch // = 

 1 setzen. 



Die enorme Geschwindigkeit der elektrischen Induk- 

 tionsröhren steht im nächsten Zusammenhange mit der Er- 

 scheinung, dass eine elektrische Induktion in eiuem Leiter 

 sich selbst uberlassen, in unerhört kurzer Zeit abklingt und 

 unmerkbar wird. Denkt man sich nämlich ein Leiter, in 

 dem eine gieichförmige elektrische Feldstärke in Ruhe ist 

 öder bei einer gewissen Zeit zur Ruhe kommt, und treten 

 danach keine elektrische Induktionsröhren mehr hinein, so 

 känn man annehmen, dass der wahre Ström in diesem Au- 

 genblicke aufhört, und wir können laut Gleichung (23) setzen 



') H. A. Lorentz, Encyklopedie, I. c. S. 88. 



