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und wir erhalten durch. eine Integration 



wo ©o der antangliche Werth der elektrischen Feldintensi- 

 tät ist. Die Zeit — , nach welcher die Feldintensität @ auf 

 den p:ten Theil ihres Werthes hinabgesunken ist, nennt man 

 die Relaxationszeit. Setzen wir ^) ftir Kupfer f = 4, o" = 



6888.1015 —L_ so bekommen wir —=0,58.10-18 sek. Nekmen 



sek ' (j ' 



wir aucli diese Zeit tausend Mal, bekommen wir noch nicht 

 die Schwingungsdauer der schnellsten nltravioletten Schwin- 

 gungen. Eine ausserhalb vorliandene elektrische Induktion 

 strömt daher sehr schnell in den Leiter kinein, um die auf- 

 gebrochene Induktion zu ersetzen. 



Im Leiter wird durch die Bewegung der magnetischen 

 Induktion ein konstantes elektrisches Feld mit der Intensi- 

 tät (S unterhalten. Sämmtliche J eintretende elektrische In- 

 duktionsröhren werden allmählig autgebrochen. Beim Ab- 

 stande CX=^x von der Mittelebene C passiren in der Zeitein- 

 heit beiderseits gegen die Mittelebene nur \J'=zX(S^ elek- 

 trische Induktionsröhren, da auch im Eaume zwischen den 

 beiden X-E benen die Stromdichte = a E ist. Auf dem Wege 

 a — X sind mithin {a — x)(i& solche Röhren aufgebrochen und 

 ihre Energie ^ {a — x) a @^ ist in Wärme umgesetzt vom Be- 

 trage •|o'@2:=fi@ pro Volumeinheit, was die eine Hälfte 

 der Joule'schen Wärme biidet. 



In den X-Ebenen ist die magnetische Feldstärke nur 



£)'=^ J' = ^^^ = — . (39) 



^ 2c c c ^ ■' 



In Leiter nimmt mithin ^' ab mit dem Abstande von der 

 Mittelebene und wird in dieser Ebene gleich Null. Die An- 

 zahl der passirenden magnetischen Induktionsröhren ist aber 

 iiberall im Leiter c @ pro Längeneinheit und wir haben ihre 

 Bewegungsgeschwindigkeit 



') Abrnham-Föppl, I, S. 321. 



