LJ Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 29 



35/ = '^^ 4|; = -7^ (40) 



wo /i/ die magnetische Permeabilität im Leiter ist. In der 

 Mittelebene wird 33/ imendlich gross, da aber ^' dort gleich 

 Null ist, so hat das Produkt 55/ ^' immer denselbeu end- 

 lichen Werth c @. 



Die durch eine Einheit der Grenzfiäche passirenden 

 c @ magnetischen Induktionsröhren bringen mit sich die Ener- 

 gie \ c ^^ ^= \ a (i ^^ \ durch die X-Ebene passirt aber 

 gleichzeitig nur die Energiemenge \ c^^' =^\x a (S^; auf 

 dem Wege ist daher die magnetische Energie \ (a — x) a @^ in 

 "Wärme umgesetzt, was wieder -|- <? ©'^ = 4 i @ pro Volumein- 

 heit öder die zweite Hälfte der Joule'schen Wärme ergiebt. 



Fiir die Bewegung dor elektrischen Induktionsröhren 

 im Leiter können wir keine Geschwindigkeit berechnen, da 

 diese Röhren zum Theil aufgebrochen werden. In der For- 

 mel fiir den Poynti^ig^ schen Energiestrom kommt diese Ge- 

 schwindigkeit aber nicht vor. Durch die X-Ebenen passiren 

 die Energiemengen c [@ ^'] gegen die Mittelebene öder zu- 

 sammen die Energie 



2c [@ ^'] = 2c @ ^ = 2xa®'' = 2x t @, 



genau die in einem Prisma von der Grundfläche 1 und der 

 Höhe 2x zwischen den X-E benen in der Zeiteinheit ent- 

 "wickelte Wärme. 



Wir woUen hier die Frage von der Schwächung der 

 magnetischen Induktionsröhren (Ende 14.) bertihren. Wir 

 können nicht von einer „magnetischen Leitfähigkeit" sprechen, 

 welche wie die elektrische Leitfähigkeit a die Schnelligkeit 

 anzeigen wiirde, mit welcher die magnetischen Induktions- 

 röhren aufgebrochen werden, da eine solche Zerbrechung nicht 

 vorkommt. Die elektrische Leitfähigkeit känn aber auch 

 aufgefasst werden als die Schnelligkeit, mit welcher die elek- 

 trische Energie in Wärme umgesetzt wird, nach der Formel 

 W = I (j ©'. Wir können denken, dass die magnetische Ener- 

 gie nach einem analogen Gesetze W = ^t ^^ in Wärme um- 

 gesetzt wiirde, wo r die magnetische Leitfähigkeit wäre. Die 



