LJ Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 33 



Ueberall im Drathe ist die Stromdichte i = r; @. Der 

 Gesammtstrom innerhalb eines Kreises mit dem Halbmesser 

 r = CX ist daher 



J'=7ir^o& = ^ J, (48) 



d. h. von den / elektrischen Induktionsröhren, die durch die 

 Oberfläche des Drathes hereindringen, sind nur J' beim Ab- 

 stande r von der Achse ziiriick. Die durch die Cylinder- 

 fläche von der Höhe 1 passirende elektrische Energie ist 

 4- J^ (gz= \^' ^ • auf dem Wege — dr gegen die Aclise wird 

 offenbar die Energie — '^ ^, — öder pro Volumeinheit 



I ^— = 4 i @ in Joule'sche Wärme umgesetzt. 



Die magnetische Feldstärke im Abstande r ist mithin 



(49) 



nnd wie der Pfeil H' gerichtet. 



Die Anzahl der magnetischen Induktionsröhren bleibt 

 immer = c @ pro Längeneinheit und ihre Geschwindigkeit 

 geht hervor aus der obigen Formel 



Wb = ^ = -^= 4^; (50) 



sie wird unendlich in der Achse des Drathes. 



Bei der Annäherung an die Achse wird die Anzahl Zel- 

 len 2 TT r ^' = ^\ ^ in den ringförmigen magnetischen In- 

 duktionsröhren immer kleiner. Durch die genannte Cylin- 

 derfläche passiren in der Zeiteinheit c @ Ringe mit tt r^ i (g 

 Zellen. Auf dem Wege — dr verschwinden — 2 nr dr i @ Zel- 

 len, öder pro Volumeinheit t@ Zellen mit einer Energie- 

 menge ^ t @, die zweite Hälfte der Joule'schen Wärme. 



Wir wollen weiter die elektrische sowie die magne- 

 tische Energie im Raume zwischen dem Drathe und der 

 Elektricitätsquelle berechnen. Wir erhalten die elektrische 

 Energie 



w. = j; 



n,^h-dr=.\n {h^-a'') 6 ©^ 



