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A. F. Sundell. 



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Felde eines geschlossenen linearen Stromes ist wahrschein- 

 lich etwas von der in Fig. 7. gegebenen Anordnung ab- 

 weichend. Die „Hälse" der Ringe könnten ganz kurz sein 

 und die Ringe in eine excentrische Lage gegen E verscho- 

 ben, in Folge dessen nur die dem Drathe nächsten Röhren 

 ihm paralien verliefen. Man könnte sich wohl auch vorstel- 

 len, dass die Ringe sich vom Sitze der elektromotorischen 

 Kraft ablösen und wegen der energischen Anziehung öder 

 des „Ansaugens" der Strombahn wie in Fig. 7. anordnen 

 wiirden. In dieser Weise wtirde sich auch ein magnetischer 

 Zustand herstellen, welcher in dem bekannten Diagramme von 

 Lord Kelvin ') fiir eine kreisförmige Strombahn angegeben ist. 



Die elektrischen Induktionsröhren sind von ring- öder 

 spiralförmigen magnetischen Induktionsröhren begleitet, 

 welche sich von E aus erweitern, dann aber sich tiberall ge- 

 gen den Drath zusammenziehen. Ist der Durchschnitt des 

 Drathes kreisförmig, können wir in der Nähe seiner Ober- 

 fläche die Formeln (42)— (47) in 18. anwenden. 



20. Ist der specifische Widerstand öder der Querschnitt 

 längs des Drathes veränderlich, so wird das elektrische Feld 

 in der Nähe des Drathes weniger homogen. Laut Ohm^s Ge- 

 setze haben wir fiir jede Längeneinheit des Drathes 



J = frr&=.^, (51) 



E wo H der Widerstand der 



Längeneinheit bedeutet. An 

 Stellen, bei denen B grösser 

 ist, muss auch (g in demsel- 

 ben Verhältnisse grösser sein 

 und die elektrischen Induk- 

 tionsröhren miissen einen 

 kleineren Querschnitt haben. 

 In Fig. 8. ist angedeutet, wie 

 die Induktionslinien verlau- 

 fen, wenn das Stiick AB des 

 Drathes bei unverändertem 

 Querschnitte nur die Hälfte 

 der Leitfähigkeit des tibri- 

 gen Drathes besitzt. Die In- 



>) Maxwell, 1. c. II, Fig. XVIII, Art. 407, 702 (2. Aufl.) 



