Ii] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 43 



Das Verhältniss : 



Wm iia}o- 



ist auch hier eine sehr grosse Zahl, wie in 18. 



In der Wirklichkeit besitzen die beiden Cylindern immer 

 einen gewissen Widerstand. der auf die Stromstärke und die 

 Feldintensitäten einwirkt. Die radialen elektrischen Induk- 

 tionsröhren werden gebogen mit ihren konvexen Seiten ge- 

 gen die Endplatte und man hat daher eine der Cylinderachse 

 parallele Komponente fiir den Ström in den Cylindern. Die 

 elektrischen wie auch die magnetischen Induktionsröhren ha- 

 ben tiberhaupt in jedem Punkte eine axiale und eine radiale 

 Geschwindigkeit. Die letztere Komponente entspricht dem 

 Strome in den Cylindern und wird fiir die magnetischen 

 Ringe um so kleiner, je grösser die Leitfähigkeit der Cylin- 

 der ist, d. h. desto weniger bestreben sich die Ringe zu er- 

 weitern. In dieser Weise bekommen wir die in magneto- 

 statischer Hinsicht nöthige magnetische Feldintensität im In- 

 neren der Cylinder, die auch im Grey^zfalle hei voUkommenen 

 Leitern stehen hleiheii muss. Mathematisch genommen können 

 wir den Flächenstrom als einen Grenzfall des körperlichen 

 Stromes betrachten; das Produkt einer unendlich kleinen 

 elektrischen Feldintensität mit einer unendlich grosser Ge- 

 schwindigkeit hatte hier den in allén Theilen der Leitung 

 gleichen Werth J. 



Die Formeln (59)- (61), (63), (66), (68)— (70) gelten auch 

 im allgemeinen Falle, wenn man nur die Ladung e mit der 

 Potential differenz q^ — (f^ zwischen den Enden der Cylinder 

 an der Platte berechnet, daher 



2 7r£(qDj'— qp/) 



log^ 



setzt. Beachtet man nicht die Störung beim Uebergange zwi- 

 schen der Platte und der Cylinder, so bekommt man folgende 

 Ausdrticke fiir die Stromstärke: 



' - I ~ log^ (76) 



öder 



