44 A. F. Sundell. |-N:o 15 



J = 



(p^-<Pl 





/"iffi ^^ /jffj "^ tnaci 



wo /"i, /"j,, rri, (72 die Querschnitte und Leitfähigkeiten der Cy- 

 linder, I die Länge des Kabels und R der ganze Wider- 

 stand der Leitnng sind. Speciell erhalten wir die die Ladung 

 e bestimmende Potentialdifferenz 





(78) 



Die Formeln (63) und (76) fordern, dass eine elektrische 

 Feldintensität, die dem Strome J entspricht, auch an der 

 anderen Fläche der Cylinder und der Platte vorkanden ist. 

 Es muss sich daker unter dem Einflusse des Stromes ein elek- 

 trostatisckes Feld ausbilden im Dielektrikum ausserkalb des 

 Kabels wie auck innerkalb des inneren Cylinders, falls es 

 kokl ist. 



24. In einem Strorakreise sind immer mekrere Kontakte 

 wirksam. Wir werden den entstekenden Ström untersucken. 



Arbeiten zwei elektromotoriscke Kräfte Ei, E^ in der- 

 selben Ricktung, bringt jede fiir sick an einer Stelle des Strom- 

 kreises die elektriscken Induktionen ®,, ^2 liervor, welcke 

 dieselbe, von der Leitfäkigkeit und den Dimensionen des 

 Dratkes abkängige Gesckwindigkeit 3]/) besitzen. Wir können 

 daker die Induktionen einfack addiren. Bezeicknen wir mit 

 ds ein Element der Randkurve des Querscknittes, so erkalten 

 wir die Stromintensität 



J = ^1+^2) ^ods = rSiqSz,d^+ f'^,^linds = J,-^J., 



öder näck dem Ohni'sch.en Gesetze 



[Rds ' 



(79) 



Jede der beiden elektriscken Induktionen bringt eine 

 magnetiscke Feldintensität kervor näck III. öder (13). Wir 

 erkalten daker zwei magnetiscke Induktionen in Bewegung, 



