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•=^^^ h^ndf,±^J, f':&vidf,. 



Nach (57) ist I '^mdfi = — ^n^i, wenn wir mit L^ die 

 Selbsfcinduktion des Stromes Jj bezeichnen. Das erste Glied 

 der letzten Seite können wir daher schreiben: -^^L^^J^. Im 

 zweiten Gliede haben wir nach (7) 



dl, dli cos ( dli dlf) 



f^indf, = f%,s,dk= ^ J, I' p 



weil ») im Lorentz sch.Q\\ Maasse 3li = j|^ /i I ^'- fur das Ele- 

 ment dl^ des Stromes J^ ist und daher 



„^ Il j Cdli cos {dli dli) 



wo dli ein Element des 8tromes J^ und r^j der Abstand zwi- 

 schen dl^ und tZ/j sind. Die beiden Integrationen im Doppel- 

 integrale mtissen der Eichtung von ^i entsprechen. 

 Wir erhalten daher schliesslich: 



i U.ndf. rf^i+^^cosl^,^,) j ds=^, L,,J,^ ± ^^ J,J,J JcM ^co^WL) ^ 



In derselben Weise behandeln wir den noch tibrigen 

 Theil von Wm öder 



kP rr§2'+^1^2COS(^,^2)V?y = i r^/^2+^l<^2COS(§1^2)j dv. 



Wir setzen SSz dv = ^2 dfn ds = ^^ndf^ ds und integriren 

 längs den magnetischen Induktionsröhren des Stromes J^ wie 

 oben längs denjenigen des Stromes J^ und finden : 



') Abraham- Föppl, 1. c. S. 220, Gl. (168 a). 



