L] Die WandeiuDg der Euergie im elektromagnetischea Felde. 53 



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ist aber iiberall in der Welle mit dem Faktor e g~^ behaf- 

 tet lind es findet also eine starke zeitliche Dämpfung statt. 

 Wir haben mithin im Leiter sowohl einen Verschiebungs- 

 strom als aiich einen Leitnngsstrom. Wegen der Dämpfung 

 muss, damit die Feldintensität merklich sei, die ursprungliche 

 Erregung in irgend einer AVeise erneuert werden. Es känn 

 daher schliesslich ein stationärer Leitnngsstrom hergestellt 

 werden. Aber schon frliher känn man sich oft erlauben in 

 Stromsystemen von määssiger Ausdehniing die Formeln des 

 stationären Zustandes fur die successiven Zeittheilchen an- 

 zuwenden, d. li. man känn den Zustand als „quasistationär" 

 betrachten. Im Folgenden wollen wir einige Fälle in dieser 

 Weise behandeln. 



29. Es sei in einem Dielektrikum eine leitende ebene 

 Scheibe von der Dicke 2a, aber sonst unendlich. ausgedehnt, 

 wie in 16. Die beiden dort erwähnten ebenen Elektricitäts- 

 quellen mogen im Abstande b von den Grenze benen der 

 Scheibe stehen. Wenn diese Quellen erregt werden, m^ögen 

 sie eine Welle elektrischer Induktion mit der konstanten Am- 

 23litude ® öder mit der Feldintensität (g = — aussenden, die 

 mit der Geschwindigkeit (89) gegen die Scheibe schreitet 

 und von einer Welle magnetischer Induktion begieitet wird. 

 Bei den Grenzebenen hndet sowohl eine Reflexion nach dem 

 Dielektrikum zuruck als auch ein Eindringen der beiden 

 Wellen in den Leiter statt. Diese Erscheinung ist besonders 

 von H. Weber^) untersucht. 



Fiir den ersten Zeitteilchen haben wir im Dielektrikum 

 eine kurze, von den einfallenden und reflektirten Wellen 

 zusammengesetzte Welle mit sehr kleiner Amplitude J@'i 

 = @-r-@i '''), wo ©1 die Amplitude der reflektirten Welle ist, 

 sowie im Leiter eine noch kiirzere Welle mit derselben 

 Amplitude, die wie in 28. angegeben wurde, weiter eindringt, 

 aber in der Grenzebene eine gewisse Amplitude hinterlässt. 

 Der zeitlichen Dämpfung im Leiter wirken die von aussen 



*) Die partiellen Differentialgleichungen der raathematischen Physik, 

 II., § 121—124, wie auch § 132, 133. 

 2) H. Weber, 1. c. S. 339. 



