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A. F. Sundell. 



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einströmenden Induktionen entgegen, denn schon jetzt sind 

 die Bedingiingen fiir einen elektrischen Ström zugegen, da 

 wir bei den Grenzebeneu sowohl im Dielektrikum wie im 

 Leiter eine elektrische wie auch eine magnetische Feldinten- 

 sität haben. Die Einströmungsgeschwindigkeiten ha ben doch 

 nicht ihre definitive Grössen nach (36) und (37) in 16. er- 

 reicht, sondern ist wohl in diesen Ausdriicken a gegen die 

 Länge der eingetretenen Welle auszutauschen. Während des 

 folgenden Zeittheilchens ist die schon strömende Feldinten- 

 sität J(5\ bedeutungslos fur die weitere Reflexion und 

 Brechung, d. h. die einfallende Welle hat die Intensität 

 @ — J@'i=@i und veranlasst eine reflektirte Intensität @2 und 

 eine gebrochene Intensität z/@'2=@i — ®i, u. s. w. Fiir die 

 successiven Zeittheilchen haben wir mithin: 



Durch Addition erhalten wir bei der Zeit t die strö- 

 mende Intensität 



@'=rz/(g'i+z/(S'2+^y@'3H h^@'^=@-(g^ 



öder 



(g'=(g-(S„ 



(90) 



wenn wir die reflektirte Intensität, die identisch mit der in- 

 ducirten Intensität ist, mit (§,- bezeichnen. Diese Intensität 

 ist a ber auch identisch mit der eintallenden Intensität im 

 nächsten Momente. In jedem Augenblicke ist mithin die 

 totale und konstante Intensität @ gleich der Summe der 

 strömenden Intensität ©' (Geschwindigkeit = -^) und der 



einfallenden Intensität @, (Geschwindigkeit = 



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