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wo das zweite Glied rechts eine magnetisclie Intensität von 

 derselben Geschwindigkeit wie die elektrische Intensität 

 (g,- i st. 



Es ist hervorzuheben, dass die Wellen von den beiden 

 Seiten sich gleichzeitig begegnen in der Mittelebene der 

 Scheibe, wo die elektrische Induktion zur Ruhe kommt und 

 die magnetische Intensität, welclie entgegengesetzte Richtun- 

 gen zu beiden Seiten hat (siehe Fig. 5. in 16.), immer gleich 

 Null ist. 



Auf diese Betrachtungen grunden wir jetzt eine Ablei- 

 tung der Gleichung ftir die Stromstärke während des verän- 

 derlichen Zustandes. Die reflektirte öder inducirte Intensi- 

 tät ®i berechnen wir doch vermittelst der Bewegung der 

 magnetischen Induktion. 



Wenn der Ström zunimmt, geht bei jeder Zeit t von 

 den Grenzebenen des Leiters eine magnetische Störung mit 

 der Amplitude J^ hinaus in das Dielektrikum. Diese Stö- 

 rung braucht die Zeit z/^=-^ = — — um die Distanz b zur 

 Elektricitätsquelle durchzulaufen. Während dieser Zeit sei vom 

 Leiter durch das Anwachsen des Stromes die magnetische 

 Induktion h z/^ geliefert, welche sich auf den Raum b gleich- 

 määssig vertheilt. An der Grenzebene wird dadurch nach II. 

 eine elektrische Feldstärke 



inducirt. Durch eine Ebene im Abstande x von der Grenz- 

 ebene ist nur die Induktion {b — x) J'^ in der Zeit — — Jt 

 durchpassirt. Die inducirte elektrische Feldintensität wird 

 doch dieselbe wie an der Grenzebene, nämlich 



^ (b-x)^ b—x ,, b J58 



Die Zeit /Jt ist nun bei määssigem b äusserst kurz und 

 wir können daher annehmen, dass diese inducirte Feldstärke, 

 die unsere reflektirte Welle ist, gleichzeitig im ganzen Zwi- 

 schenraume auftritt. Wir können auch den Quotient -j- 



