L] Die Wanderung der Energie iin elektromagnetisehen Felde. 57 



durcli den Differentialquotient -tt ersetzen und erhalten mit- 

 hin nach (35) in 16. 



^ b rf33 ub d^ ^ dJ ,qq\ 



^' — ^ nr ~ ~v ^ — 2c^ ~dt' ^^"^^ 



wo / der Gesammtstrom im Leiter zur Zeit t ist. Die Rich- 

 tung von @j ist nach der Eegel in 4. der Eichtung von @ 

 entgegengesetzt, da die inducirende magnetische Induktion 

 sich vom Leiter nach aussen bewegt. Bei den Grenzebenen 

 haben wir mithin im Dielektrikum die elektrische Feldin- 

 tensität 



Unsere Anschauung besteht daher darin, dass bei der 

 Zeit t eine Welle magnetischer Induktion vom Leiter heraus- 

 gesandt wird mit der fiir ein Zeittheilchen konstanten Ampli- 

 tude J33 öder mit der Feldintensität J^ = — , welche von 

 einer Welle elektrischer Induktion e @i mit der Feldintensi- 

 tät @j = -^^ — - begleitet wird. Nach der elektromagnetisehen 

 ^c ett 



Lichtheorie mtissen die beiden Feldintensitäten im Verhält- 

 nisse y ;- : ]//t stehen ^). Wir finden in der That 



^35 ns _ ^^ . ^^33 _ 1 « _ 1 . 1 _ /— /— 



welche Relation sich auch in den folgenden Fallen bewährt. 

 Die Anwendung der Gleichung (1) giebt dasselbe Resul- 

 tat. Die Zunahme der magnetischen Induktion im Felde ist 

 faktisch die Folge einer vergrösserten Ausströmung aus den 

 Elektricitätsquellen, obgleich die Vertheilung im Felde durch 

 die Reflexion und Brechung an den Grenzflächen des Lei- 

 ters vermittelt wird. Da nun die magnetische Induktion im 



halben Dielektrikum bei der Zeit t gleich I fj.^dx = /jh^ 

 ist, so wird die inducirte elektrische Feldstärke bei den Grenz- 



») Abrahnm-Föppl, 1. c. S. 307. 



