L] Die Wanderung: der Energie iiii elektroinagnetischen Felde. 59 



J=^[\-e'^* ) (100) 



ist. Naoh kurzer Zeit wird der Ström merklich konstant. 



Der Ausdruck (97) fiir die Selbstinduktion känn nur nä- 

 herungsweise gelten, da die inducirten Feldstärken nicht 

 gleichzeitig in allén Abständen mit der gleichen Grösse auf- 

 treten und besonders @', nicht gleichförmig sein känn. Man 

 mag daher nur annehmen, dass sowohl die Weite des äusse- 

 ren Feldes als auch die Dicke der Scheibe einen desto grös- 

 seren Einiluss haben mässen je grösser h und a sind. Be- 

 rechnet man auch ©', wie oben @,- aus der Bewegung der 

 magnetischen Induktion einwärts von der Grenzebene, so er- 

 hält man den analogen Ausdruck ^ -rr öder den doppelten 

 Betragi im Vergleich mit (93 a), der wohl richtiger ist. Auch 

 in den folgenden Anwendungen fällt oft das Resultat ver- 

 schieden aus jenachdem man die Wanderung der Induktion 

 zu Grunde legt öder direkt die Gleichung (1) benutzt. In 

 solchen Fallen werden wir die letztgenannte Methode den 

 Vorzug geben. 



Jedenfalls ist der Anwachs des Stromes eine sehr 



langsame Erscheinung im Vergleich mit dem Absterben einer 



in einem Leiter ruhenden elektrischen Feldstärke (siehe 16). 



In der Exponentialfunktion ist ^^ die Zeit vom Anfange der 



Erscheinung, bei welcher die Stromstärke um den e:ten 



Theil ihres schliesslichen Werthes zu klein ist. Setzen wir 



wieder 2 a = 1 cm, u = a'= I, a = 6888 • 10^^ _L und 6 = 50 cm, 



1 sek ^ . 



so wird L = 25,25 cm, E = „aau -..Mfi ^nd mithm 



' ' 6888 lO»^ cm 



L 25.25 -6888 -10 



iJc* 9. 10'" 



sek =: 0,193 sek. 



eine verhältnissmäässig grosse Zeit. 



Bei einer dtinnen Scheibe känn man das Glied mit a in 

 (94)— (97) vernachlässigen. Man erhält dann die einfacheren 

 Gleichungen: 



