L] Die Wanderung der Energie ira elektroraagnetischen Felde. 61 





d. h. ^,$8z/§ = c@, 



wie (92), und 



c (§ + ^§-^§) = [e (@-(g,), M 

 öder laut (35) 



i/=^((g-(g,)«f 



d. h. J=2aa{(^—(S,), 



wieder wie (96 a). 



31. Die Herstellung des Stromes in dem in 17. erwähn- 

 ten Cylinder geschieht in analoger Weise. Die von den 

 Grenzflächen ausstralilende magnetische Induktion wird hier 

 nach innen zusammengedrängt, nach aussen aber ausgedehnt 

 im Verhältnisse der Halbmesser der cylindrischen Flächen. 

 Im Abstande r haben vvir mithin die Amplitude — ^~ /n J^. 

 Aber auch ohne den ferneren Verlauf der Amplituden zu 

 beachten, können wir behaupten, dass die magnetische In- 

 duktion 2n{R^ä) ph J^ in der Zeit J^ = -^ ausgestrahlt ist 

 bis zu den Eiektricitätsquellen, welclie koncentrisclie Cylin- 

 der mit den Halbmessern R'^{a-\-h) sind, und ist daher die 

 inducirte elektrische Feldintensität an den Grenzflächen 



= — -:i? = -7r^^ nach (35a). Auch direkt nach (1) erhal- 



c ät le- dt ' ^ ^ 



ten wir denselben Betrag, doch nur bei grossem B und klei- 

 nen a und &, wenn wir zwischen den Grenzen R — a — h und 

 B— a, resp. R-\-a und B-\-a-\-h integriren. 



An einer Cylinderfläche im Dielektrikum ist aber 

 die Durchströmung =27i{B — a)(r—{B — a — h))p,J^^ resp. 

 2n{R-\-a) {B-\-a-\-h—r) /tz/^ in den Zeiten ' ~ 7^~ - dt resp. 



