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h ~ ~ '^^' ^^ dieser Cylinderfläche erhalten wir daher die 

 inducirte elektrische Feldintensität 



^ jR^a) iib Jö (.R^Ffl) ah dJ 



' re dt 2rc'' dt 



Mithin folgt @, dasselbe Gesetz wie die gegebene Intensität 



@ = ^. Der Zustand des elektrischen Feldes im Dielektri- 

 Inr 



kum ist daher in jedem Augenblicke dasselbe wie im statio- 

 nären Zustande. 



Die Indnktion im Leiter vernachlässigen wir. Wie in 

 30. ist mithin die strömende elektrische Intensität 



^ ^ c' 2 dt ' 

 lind laut (36 a) ist die Stromstärke, analog der Gleichung (96), 



T o f re- 1 ."^ dJ 



J=:2ar>(^(g-^^^ 



wo wir (S=r.-?? annehmen können, wenn a klein ist. 



Zu der magnetischen Feldintensität ^=^ J kommt der 



sehr kleine Betrag ]/—©,, welcher, wie in (91), die einfal- 



lende Intensität (§, begleitet. 



32. Wir gehen jetzt zum Drathe in 18. Berechnet man 

 wie in 29. nnd 31. die inducirte elektrische Feldintensität 

 ans der Ausstrahlung magnetischer Induktion von der Drath- 

 oberfläche, so erhält man an dieser Fläche im Dielektrikum 



(§. = ^«^ ^ und im Drathe (g/ = .y^ ^, weil die Induk- 

 ' -istac^ dt 231 c^ dt^ 



tion ,a(5— a) J^, resp. fi' a å^ in der Zeit /it = ^^ resp. -^ 

 geliefert ist. Bei einer Cylinderfläche mit dem Halbmesser 

 r ist aber die ausgestrahlte Amplitude nur — z/^. Vondie- 

 ser Fläche bis zur Elektricitätsquelle ist daher die Induk- 

 tion ^'^^A j^ ausgestrahlt in der Zeit -|^ Jt. Die in- 



