L] Die Wanderung der Euergie im elektromagnctischen Felde. 63 



ducirte elektrische Intensität im Abstande r von Achse ist 

 folglich 



pj; fin (b — a) J^ fia(b — ä) dJ 



Das elektrische Feld (S'=@ — @j im Dielektrikum ist dalier 

 nicht konstant, und es feh.lt eine Bedingung des quasistatio- 

 nären Zustandes. Wir miissen mithin annehmen, dass die 

 Verhältnisse an der Drathoberfläche hier bestimmend sind, 

 und wir finden wahrscheinlicli richtigere Werthe direkt aus 

 (1), nämlich 



^ d r* u Jdr u dJ ■. b 



Iaut(42)„nd <S/ = ^J'Jl^ 



IX' dJ 

 J::?rc' dt 



laut (49). Die Gleichungen dieses Falles sind daher, weil 

 laut (46) 95/, = -!^, 



®'-®-^(^log^ + ^)f, 



öder RJ=(& r -jt^ 



c^ dt 



wo E= — — den Widerstand und L = ^ log h -r~ ^^^ 



Selbstinduktion der Längeneinheit bedeuten. Die letztere 

 Grösse ist doch sehr wenig genau, wegen des ungleiciiförmi- 

 gen elektrischen Feldes im Drathe und im Dielektrikum. 



33. In diesem Zusammenhange werden wir aucb. die 

 Strombildung im Kabel 23. untersuchen. Hier ist Haupt- 

 sächlich die Länge des Kabels bestimmend. Von der Schliess- 

 platte strahlt die magnetische Induktion [jb I J^^ in der Zeit 



