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Jt=:^-^ in die Dielektrische Zwischenlager hinaus und indu- 

 cirt im Abstande r von der Achse sowohl bei der Platte als 

 auch im Dielektrikum die elektrische Feldintensität 



/ J93 ili_ ^ i^? dJ 



~c~ ~M ~ Jt 2nrc^ dt 



nach. (66). Denselben Ausdruck erhält man ans (1), auf ein 

 Element E dt' und das entsprechende Fiächenelement df=ldr 

 angewandt. Daher haben wir laut (59), (63) und (65) in der 

 Platte die Stromstärke 



\2nrE Inrc^ dt /' 



oder, wenn wir den Widerstand der Platte durch die 

 Gleichung 



Rå= I :i = ^5 log -^ 



sowie die Selbstinduktion durch die Gleichung 



T ."^ 1 »'« 



L3 = -; log — ^ 



definiren, 



y?3J=,,-*2-#§ (101) 



nack (60). Der Ausdruck fur L3 stimmt mit (72) oder der 

 Selbstinduktion der Längeneinheit des Kabels. 



Wenn auch die beiden C3dinder einen Widerstand be- 

 sitzen, mtissen wir oben c// — ip^ anstått c^)^ — cp^ schreiben und 

 ftir die Cylinder die Potentialdifferenzen cp^ — (pi und (f2 — cp^ 

 reserviren. Im stationären Zustande können wir annehmen, 

 dass die elektrische Induktion J aus einer mittleren Cylin- 

 derfläche im Dielektrikum an die beiden Cylinder mit entge- 

 gengesetzten Intensitäten geliefert wird. Dieses axiale Feld 

 känn aber nicht gleichförmig sein, da die Intensität von der 



