LJ Die Wanderung der Energie ini elektromagaetischen Felde. 65 



Lieferungsfläche ab gegen die Cylinder in solcher Weise 

 variiren muss, dass die Intensität am inneren Cylinder , 



und am äusseren Cylinder ^-—-^ sei. 



Es muss bemerkt werden. dass dieser körperliche Ström 



dasselbe magnetische Feld wie der Flächenstrom erregt, denn 



die mae-netisclie Feldintensität wird = -::; /, wie laut (66) ' 



^ Inre ' ' 



die beiden Glieder rechts in (13) werden gleich gross und 

 die magnetische Feldintensität wird verdoppelt. Diese Folge 

 entgeht man nur dadurch, dass man zur Vorstellung in 20. 

 Fig. 8. zurtickkehrt und mit der Achse parallele elektrische 

 Induktionsröhren annimmt, die erst in der Nähe der Schliess- 

 platte einen längeren radialen Theil erhalten. Das magne- 

 tische Feld im Kabel wtirde nur vom körperlichen Strome, in 

 der Nähe der Platte aber nur vom Plattenstrome bestimmt 

 werden und wir bekämen liberall nur die einfache Feldin- 

 tensität (66). Wie es wirklich sei, können nur eingehende 

 Versuche entscheiden. 



Hier wollen wir indessen die Annahme sowohl eines 

 Plattenstromes wie auch eines körperlichen Stromes weiter 

 entwickeln. Die magnetische Induktion zwischen den Cylin- 



dern wird =~- / — = 5— log — , resp. ^ \ — =•-— log-^ 



wenn b der Halbmesser der oben erwähnten mittleren Cylin- 

 derfläche ist. Wir erhalten daher folgende Gleichungen fiir 

 die Ströme in den Cylindern: 



i^r/=Ti-<f/-|^^, (102) 



R,J=^,'-^,-^'^, (103) 



wo Ri = ^. R.= ^ 



sind. Durch Addition der drei Ausdriicke (101), (102) und 

 (103) geht die definitive Gleichung 



