LJ Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 67 



selben Art wie in 19., Fig. 7. annehmen. Die Enden der 

 Röhren halten beim Sitze der eiektromctorischen Kraft fest. 

 Jede E-öhre känn bis zn E = (pi — (p^ Zellen enthalten, wenn 

 E die elektromotorische Kraft der Sänle ist. Die magne- 

 tische Induktion im Felde wächst dadurch, dass eine Anzahl 

 N ringförmiger magnetischer Induktionsröhren in der Zeit- 

 einheit aus Jeder Längeneinheit des Drathes herausstrahlt. 

 Diese Strahlung konvergirt gegen eine durch. die von der 

 Strombahn umrandete Fläche gehende unendliche Achse, die 

 das Feld gewissermaassen begrenzt, wie unsere friiheren Elek- 

 tricitätsquellen. Nach (3) wird nun eine dem Drathe paral- 

 lele elektrisclie Feldintensität 



inducirt. Da die magnetische Feldintensität proportional der 

 Stromstärke / ist, so muss ihre Ausstrahlung in der Zeitein- 

 heit proportional -rr sein und wir können tur das Drathele- 

 ment dl setzen 



r^ M dJ N 



wo der Koefficient M nur von der Lage des Elementes dl 

 und von der magnetischen Permeabilität des Dielektrikums 

 abhängt. Die faktiscbe Grösse der elektrischen Feldintensi- 

 tät im Elemente dl ist daher 



p^, dq) M dJ 



und weil wir den Zustand als quasistationär voraussetzen, 

 haben wir laut (29) bei der Zeit t die Stromstärke 



T 1 -r dep M dJ 



oder -^J=: ^ r -JT- 



fci dl c* dt 



Durch eine Integration längs des Drathes erhalten wir 



