70 A. F. Sundell. [N:o 15 



känn. Wenn zura Beispiel der Ström in 34. dadurch ver- 

 nichtet wird, dass der Widerstand der Strombahn allmählich 

 bis ins Unendiiche zunimmt, so ist die Anordnung der In- 

 duktionslinien veränderlich unter Beibehaltung der Scbema 

 in Fig, 7 öder Fig. 8. Das Linienintegral E von @ ist 

 aber immer konstant und die Gleichung (90b) gilt fortwäh- 

 rend, bis dass der Drath einen Brucli bekommt und der 

 Ström aufhört, wonach das elektrostatische Feld Fig. 10. 

 wieder entsteht. Da hier @ die ganze Zeit positiv ist, @, aber 

 negativ und dem Betrage nach zunehmend, so nimmt auch 

 @' immer zu, wenigstens an Stellen der Strombahn, bei wel- 

 chen der Widerstand stark wächst, beispielsweise bei einem 

 Bruche. So entsteht hier eine hohe Potentialdifferenz (der 

 Oeffnungsfunken öder Faradai/s Extrastrom). 



Einen zweiten Fall von Interesse erbietet die Scheibe in 

 16. Setzt man die beiden Elektricitätsquellen plötzlich ausser 

 Wirksamkeit, zum Beispiel durch das Anbringen dtinner 

 dielektrischer Scheiben, so wird @ veränderlich, da der Vor- 

 rath elektrischer Indiiktion jetzt zum Strome verbraucht 

 wird. Ne ben der G-leichung (9U) in der Form 



rf, rr- L dJ re V^^ <iJ 



hat man die Gleichung 





wo ® = 26/v@ ist. Zwei Gleichungen von dieser Form wer- 

 den wir treffen, wenn wir die Entladung eines Kondensa- 

 tors behandeln. 



36. Folgende Auffassung der Gleichung (10.5) giebt uns 

 eine sehr einfache Anschauung des Verlaufes sowohl beim 

 Anschwellen als beim Absterben eines elektrischen Stromes. 

 Da RJ= E' die elektromotorische Kraft bei der Zeit t ist, 

 können wir schreiben: 



,ff=,£_A^, (108) 



