L] Die Wanderung der Energie im elektromagaetischen Felde. 71 



^■E'+-r^=^^- ('08a) 



Nun ist c E' die Anzahl magnetischer Induktionsröliren, die 

 in der Zeiteinheit (zusammen mit ,] elektrischen Induktions- 

 röhren) in die Strombahn hineinströmen ; — — ^^ i^^ aber laut 

 (106) die Zunahme der magnetisciien Feldinduktion, d.h. die von 

 der Strombahn in der Zeiteinheit ausgestrahlte Induktion. Beim 

 Anschwelien des Stromes nimmt der Theil c E' immer zu, 



der im Felde bleibende Theil rr immer ab; die Summe 



c dt ' 



der beiden Theile ist aber laut (108 a) konstant und gleich 

 c E. "Wenn der Zustand stationär geworden ist, wird E'=E, 



T fl 1 



— -:— = O und die magnetische Feldinduktion erhält ihren 

 c dt ® 



schliesslichen Werth — . 



c 



Wird die Strombahn gebrochen, so nimmt die Strom- 

 stärke schnell ab, die elektromotorische Kraft E' wird aber 

 laut (108) grösser als E, weil -^ negativ ist. In die Strom- 

 bahn strömt jede Zeiteinheit nicht nur c E magnetische In- 

 duktionsröhren, sondern auch vom Vorrathe der Feldinduk- 

 tion der Betrag — — — j-. Die Differenz (108 a) ist immer 



gleich c E. auch im letzten Momente, wenn — — -^ das 

 Maximum erreicht und der Ström aufhört. 



Diese Betrachtungen gelten auch fur jeden Zeitmoment, 

 falls E veränderlich ist. 



37. Multipliciren wir (105) mit J, so erhalten wir 



RJ-^=EJ-^^. (109) 



Die von der Säule beim Anwachsen des Stromes in der Zeit- 

 einheit herausgesandte Energie EJ erscheint mithin theils 

 als Jow({e'sche Wärme in der Strombahn, theils laut (107) 

 als magnetische Energie im ganzen Felde. Beim Absterben 

 des Stromes ist aber das zweite Glied rechts positiv. Die 

 von der Säule abgegebene Energie reicht nicht zur Jo^(Ze'schen 

 Wärme; der fehlende Betrag wird von der magnetischen 

 Feldenergie geliefert. 



