L] Die Wanderung der Energie im elektromagnetischen Felde. 73 



Der Vorrath elektrisclier Indnktion bei der Zeit t und 

 der Potentialdifferenz q} lässt sich berechnen. Am Flächen- 

 element df der positiven Platte habeii wir die elektrische 



Feldintensität ^ und die Induktion ® = — ^ ^, wenn 



an an 



wir nach der Riohtung des Potentialgefälles differentiiren. 

 Die ganze Indnktion im dielektrischen Felde ist daher 



I ® df= — ^ \ ^ ^^ff ^o ^^^ Flächenintegral vom Ende des 



8chliessungsdrathes tiber die ganze Platte zu nehmen ist. 

 Dieses Integral ist nach elektrostatischen Gesetzen der Po- 

 tentialdifferenz (f. proportional, d. h. wir haben 



/ 



'^df^K.p, 



wo K ein konstanter Faktor (die Kapaciiät des Kondensa- 

 tors) ist, welcher von der Grösse und der gegenseitigen Lage 

 der Belegungen sowie von der Dielektricitätskonstante des 

 Mediums abhängt '). Nach elektrostatischer Anschauung re- 



präsentirt das Integral / ®c// die wahre elektrische Ladung 



der Belegung, das Integral — | ~ df aber ihre freie La- 

 dung. Fiir den Leitungsstrom ./ im Drathe erhalten wir 

 mithin den Ausdruck 



Diese Gleichung ist ein Ausdruck des Maxiveir schen 

 Principes, dass Leitungsstrom und Verschiebungsstrom zu- 

 sammen eine geschlossene, quellenfreie Strömung darstellen '^). 

 Man braucht aber hierbei nicht anzunehmen, dass die La- 

 dung sich von der positiven Belegung zur negativen durch 

 den Drath bewegt und dass diese Strömung ihre Fortset- 

 zung in einer Verschiebung im McixtvelV schen Sinne längs 

 den elektrischen Induktionslinien hat, wodurch die elektri- 

 sche Indnktion abnehmen wiirde. Wir fassen lieber diese 



') Abraham- Föppl, 1. c. S. 134, 141. 

 ^) Abraham- Föppl, 1. c. S. 187. 



