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Erscheinung nach Poynting so auf, dass die elektrischen In- 

 duktionsröhren sich seitwärts vom Raume rund um in den 

 Drath hineintreten. 



Die obige Gleichung (110) können wir auch folgender- 

 maassen deuten. RecJinen wir den elektrischen Ström iiber- 

 all im Raume in der Eichtung des Leitungsstromes J , so ist 



der Verschiebungsstrom ^ l^df als negativ auf zuf assen, da 

 anfangs -, - iiberall im Felde negativ ist (vergl. 13.). Beach- 

 ten wir, dass I % df denselben Werth ftir jede die Platts 



umschliessende Aeqvipotentialfläche hat und schreiben wir 

 jetzt die Gleichung (110) in dieser Weise: 



/+^/®^?/ = 0, (110 a) 



so zeigt sie, dass der Gesammtstrom durch eine solche 

 Fläche im Felde gleich NuU ist. 



Die in den Drath eintretenden elektrischen Induktions- 

 röhren sind von ringförmigen magnetischen Röhren begleitet, 

 welche sich gegen den Drath zusammenziehen. Andererseits 

 muss im Raume zwischen den Belegungen eine ruhende elek- 

 trische Induktionslinie vorhanden sein, von welcher sich die 

 elektrischen Röhren entfernen und dabei sich erweiternde 

 magnetische Röhren mitbringen. Der Drath und jene ru- 

 hende Induktionslinie nebst nöthigen Verbindungsstticken in 

 den Plätten umschliessen eine Fläche, welche von den 

 sämmtlichen magnetischen Röhren in derselben Richtung 

 durchgesetzt wird. 



Die Gleichung (110) enthält zwei zu bestimmende Grös- 

 sen J und c/i. Wir brauchen daher noch eine Gleichung, 

 welche wir erlangen durch eine ähnliche Betrachtung wie in 

 34. Währeud der Zunahme der Stromstärke strahlt der 

 Drath magnetische Induktion heraus und es ensteht dadurch 

 eine inducirte elektrische Feldintensität, welche derjenigen 

 von der Potentialdifferenz ^p bedingten entgegen gerichtet 

 ist. Sehen wir von einer kleinen Potentialdifferenz a b, die 

 zur Unterhaltung des Stromes in den Kondensatorplatten, 



